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Le molecole del liquido (in numero di N nell' unità di volume) si pos- 

 sono dividere in due schiere, secondo le loro velocità ; le quali come nei gas 

 posson prendere tutti i valori possibili. La prima schiera è quella delle mole- 

 cole che hanno una velocità minore di un valore assegnato s , compresa quindi 

 fra 0 ed f ; la seconda schiera è costituita dalle rimanenti, che hanno velocità 

 comprese fra « e oo . Indichiamo con n il numero delle molecole di questa 

 schiera ; quello delle altre sarà N — n. 



Finché la temperatura rimane costante e il liquido in equilibrio, n 

 rimarrà pure costante ; e sebbene vi sia continuo scambio di molecole fra le 

 due schiere, sarà lo stesso come se rimanessero divise e distinte. 



La velocità media (cioè corrispondente alla forza viva media) delle 

 molecole n sarà una certa velocità w maggiore di e ; la velocità media delle 

 altre molecole N — n sarà minore di f . 



Sia scelto il valore e tale, che la velocità media w resulti eguale a 

 quella velocità che è necessaria e sufficiente affinchè una molecola possa vin- 

 cere l'attrazione dello strato superficiale del liquido e passare nel vapore; 



essendo, dunque, m la massa di una molecola, sia ^^^^ il lavoro necessario 



per vincere questa attrazione; questo lavoro è l'energia potenziale delle mole- 

 cole del vapore. 



È chiaro che le molecole del liquido, le quali passano nel vapore, appar- 

 tengono solo alla schiera delle n; tornando nel liquido, riacquistano nella 



caduta una forza viva eguale almeno a ^^^^ , ossia una velocità non minore 



di «; esse quindi tornano a far parte della medesima schiera. 



Quindi queste molecole n , che chiamerò molecole libere, circolano dal 

 liquido al vapore e dal vapore al liquido, distribuendosi uniformemente nel 

 volume totale come se costituissero un aeriforme disciolto nel liquido. E il 

 numero di molecole contenute nell' unità di volume del vapore saturo, sarà 

 eguale al numero delle molecole libere n contenute nell' unità di volume del 

 liquido. Ovvero, indicando con e D le densità del vapore saturo e del 

 liquido, avremo 



(1) - = - 



dove N indica, come sopra, il numero totale di molecole contenute nell' unità 

 di volume del liquido. 



Alla temperatura critica essendo d , deve essere anche n—l^i. Appli- 

 chiamo ora la legge di Maxwell. Sopra N molecole, il numero di quelle che 

 hanno una velocità compresa in un intervallo infinitesimo, fra u e u-\-du, 

 è dato da 



'^f{u) du. 



