la quale ci permette di determinare il coefficiente di compressibilità cubica, 

 giacché a, C, K, E, ó sono tutte quantità note ; essa ci dice inoltre che : 



il coefficiente di compressibilità cubica a temperatura 

 costante è uguale alla metà del rapporto fra la dilatazione 

 e r energia consumata nella dilatazione. 



« 2. Osserviamo che la (1) si può mettere sotto la forma 



(4) {G — c)KS = ^' 



e dividiamo questa per la (2) ; si ha : 



ossia : 



il rapporto fra l'energia consumata in lavoro interno per 

 l'aumento d'un grado di temperatura a volume costante e 

 quella consumata in lavoro interno per lo stesso aumento di 

 temperatura a pressione costante, è uguale al doppio pro- 

 dotto del coefficiente di dilatazione cubica per la tempera- 

 tura assoluta. 



e Da quest' ultima formola ricaviamo 



(6) c = G — 2«TEJ (C — K) 



la quale ci dà il calore specifico a volume costante in funzione di quantità 

 conosciute. 



« 3. Dalla relazione di Moutier : 



1 2MKE 



dT 



fra il modulo di elasticità lineare y, la coesione q che egli dimostra uguale 

 alla metà del modulo di elasticità, la massa M, il volume V, e K, E, T, 

 noi ricaviamo : 



(7) KEJ^f. 

 onde da questa e dalla (2) : 



(C — K)E(^~ 2 



od anche : 



2 K 2 1 



V C-K - . G__^ 

 K 



cioè, ricordando che rappresenta il coefficiente di compressibilità lineare : 



il coefficiente di compressibilità cubica è uguale al dop- 

 pio del coefficiente di compressibilità lineare moltiplicato 



