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paraffina analoga al noto parallelepipedo di Fresnel, ma che occorrono invece 

 almeno tre riflessioni. Ho realizzato questa esperienza con im grande prisma 

 di paraffina, che pesa circa 22 chilogrammi, alto 20 e, la cui base è un tra- 

 pezio isocele, e di cui ho calcolato le dimensioni col metodo che serve a cal- 

 colare quelle d'un parallelepipedo di Fresnel che debba servire a polarizzare 

 circolarmente, per riflessione totale, un raggio luminoso (^). I lati paralleli 

 del trapezio sono lunghi circa 83 c. e 49 e, e la loro distanza è 19,5 e; 

 i lati obbliqui formano col lato di 83 e, angoli di 48° 33'. Le radiazioni 

 emesse dall'oscillatore (collocato assai vicino al prisma) entrano per una 

 delle faccio obblique sotto l'incidenza normale, si riflettono sulla faccia 

 lunga 83 e, poi sulla faccia lunga 49 e, poi di nuovo sulla faccia maggiore, 

 ed infine escono normalmente dalla seconda faccia obbliqua. Se il prisma è 

 collocato in modo che le vibrazioni elettriche che entrano in esso fonnino un 

 angolo di 45" col piano di riflessione, il risonatore, posto di fronte alla faccia 

 di emergenza, mostra delle scintillette, le quali hanno sensibilmente una co- 

 stante fi-equenza e vivacità, comunque si giri il risonatore intorno ad un asse 

 parallelo alle radiazioni che lo colpiscono. Ora, ciò è appunto quanto deve 

 osservarsi, se, iu causa delle tre riflessioni totali interne, il raggio emergente 

 è diventato un raggio a vibrazioni circolari. 



" Ciò fatto ho costruito una grossa piastra di paraffina, riempiendo con 

 tale sostanza una scatola di legno, lunga internamente 50 e, larga 40 c. e 

 alta 6,6 c. e l'ho adoperata nelle esperienze di riflessione al posto della lastra 



simultaneamente entro un dielettrico due onde elettromagnetiche piane, per ciascuna delle 

 quali la forza elettrica abbia costante direzione, e vari d'intensità con legge sinusoidale, 

 cosichè quelle due onde rappresenteranno due onde luminose polarizzate di luce semplice. 

 Supponiamo inoltre che le due onde non diversifichino l'una dall'altra che: 1° per essere 

 le direzioni della forza elettrica e della forza magnetica sull'una, rispettivamente perpen- 

 dicolare alle direzioni delle due forze corrispondenti sull'altra; 2° per esistere fra esse una 



differenza di fase di —, vale a dire che quando su una delle onde la forza elettrica è mas- 



Li 



sima, essa è nulla sull'altra. L'onda risultante sarà fl vibrazioni circolari. È facile per- 

 suadersi, per esempio partendo dalle equazioni di Hertz, che sull'onda risultante la forza 

 elettrica e la forza magnetica hanno insensità costanti, mentre le loro direzioni, sempre 

 fra loro ortogonali, girano uniformemente intorno alla direzione della propagazione. La 

 durata d'un giro è uguale al periodo delle oscillazioni componenti. Un raggio a vibrazioni 

 circolari altro non è dunque, per così dire, che un campo, in pari tempo elettrico e ma- 

 gnetico, girante uniformemente, e propagantesi colla velocità V della luce. 



Se poi per un dato istante e per tutti i punti di una retta tracciata nella direzione 

 della propagazione si immaginano rappresentate in grandezza e direzione con tante rette 

 le forze elettriche che ivi agiscono, le estremità di tutte queste rette formano un'elica, il 

 cui passo è uguale alla lunghezza d'onda. Lo stesso dicasi per la forza magnetica. Per 

 avere l'analoga rappresentazione delle forze dopo un intervallo di tempo t, basta imma- 

 ginare spostate le eliche di una quantità tV nel senso della propagazione. 



(1) Billet, Optique Physiqus, t. H, pag. 112. 



