al principio ed alla fine del tempo t. Per evitare la difficoltà per ora insor- 

 montabile nell'uso di una tal formula, derivante dalla impossibilità di cono- 

 scere l'espressione analitica della sezione più contratta della vena in funzione 

 della contropressione, io dimostro l'eguaglianza dell' integrale precedente con 



Pi 



dove Vo è il volume specifico del gas nel gasometro e dG il peso infinite- 

 simo che esce nel tempo dt. Quindi, per determinare dG in funzione della 

 contropressione, prima dimostro come il caso Mrniano d'efflusso possa iden- 

 tificarsi, a meno di una certa differenza, con quello da un recipiente di gran- 

 dezza infinita in cui , Vo, Tq del gas rimangano costanti, in un altro di 

 volume finito ed invariabile : caso studiato dal Zeuner. La differenza sta nella 

 variabilità di volume del 2° recipiente nel caso delle esperienze di Hirn, a 

 causa del grande manometro di cui già dicemmo. Calcolo questa variabilità 

 in funzione della contropressione, e poi, piegando il metodo del Zeuner al 

 nuovo caso, giungo alla espressione : 



,^ s S s S , 

 dG = ; dpr, 



dove s ed S sono le sezioni della branca ascendente e della vaschetta del 

 manometro e il volume (costante) del 2" recipiente privato del manometro. 

 Facendo uso della precedente espressione, trovo poi : 



Sto 



l_ ' I ^ i- I 1 



s ^ S \ s S 



kpo 



Tale è l'espressione teorica rigorosa del volume uscito dal gasometro durante 

 la variazione di contropressione p^=p'a:, ed i suoi valori, calcolati in fun- 

 zione dei valori sperimentali della contropressione, saranno pienamente con- 

 frontabili con quelli determinati per pura esperienza. 



K Per il calcolo di quella che chiama volocità reale, Hirn stabilisce la 

 formula 



Mo mi S 



nella quale àio è il volume di gas (praticamente determinato) uscito in 1" 

 dal gasometro e l' intiero numeratore dovrebbe rappresentare ciò che questo 

 volume diviene penetrando nel 2° recipiente. Non considerando che non 



