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e queste sono identiche per la nota relazione: 



/dp\ /dt\ /^^!^\ _ 1 

 \clt Jv \dv/p\dp/t 



e per essere Cp = G , Cv = c. 



" Lo Jamin, se non adopera direttamente una tale equazione, pure ser- 

 vendosi del metodo di Lippmann per applicare i principi fondamentali della 

 termodinamica, è costretto a fare uso delle derivate parziali che in essa com- 

 pariscono. Io ho dedotto la (2) applicando l'equazione sotto la forma usata 

 dal Zeuner. 



« Le differenze osservate nascono dalla diversa forma analitica che vien 

 data ai coefficienti di dilatazione e di compressibilità. Il Boggio-Lera, detto 

 (jì il coefficiente di compressibilità cubica ed a quello di dilatazione cubica 

 a pressione costante, entrambi alla temperatura indicata T, pone: 



(5) ^ 



a 



_ 1 (dv\ 



V Xdpjr 



1 



V \dHJ^ 



« Il Zeuner, supponendo costante il coefficiente di dilatazione cubica 



(6) 



" = --(r) 



V \dpj 



« Lo Jamin (pag. 21 e 22) (^): 



0) 



(7) I 



_ _ 1 /M 



_ ]^(dv\ 

 ~ Vo [dTj, 



« Il Zeuner però, osservando «■ che con sufficiente esattezza si può pren- 

 " dere in luogo di v il volume Vo , che corrisponde allo zero centigrado » , 

 finisce coll'usare, come lo Jamin, la relazione 



__]_(dv\ 



~ Vo \d2)/v 



« Io finalmente, seguendo il prof. Gr. P. Grimaldi nella sua Nota Sulla 

 reiasione teoretica trovata dal Duprè fra il volume, la temperatura ed 

 i coefficienti di dilatazione e di compressibilità dei corpi pubblicata nel 



(1) Egli chiama (i il coefficiente di compressibilità. 



