consumata in lavoro interno per lo stesso aumento di tempe- 

 ratura a pressione costante come si legge nell'enunciato del citato 

 teorema. 



« Sia infatti (dQ,)p una quantità di calore che venga assorbita dall'unità 

 di peso d'un corpo qualunque libero di espandersi a pressione costante, quando 

 la sua temperatura varii di dt. Applicando i noti principi di termodinamica, 

 detto K il calore specifico assoluto, dip il termolavoro interno elementare, 

 dL il termolavoro esterno, avremo evidentemente 



(12) {dq)p = 'Kdt~^MU-+-AdL 



« Sia invece (dQ,)^ una quantità di calore assorbita nelle stesse condi- 

 zioni dallo stesso corpo, ma a volume costante; avremo: 



(13) (dq), = Kdt + 



ove dly indicherà il termolavoro interno a volume costante. Integrando queste 

 due espressioni fra t=-det = 6-Jrl, supposto ciò analiticamente possibile, 

 otterremo : 



( C = K + A(lJ^"'+A(Ly"' 



« Trascurando, perchè piccolissimo, il termine A(L)(,®-*"' e sottraendo l'una 

 dall'altra le due equazioni precedenti, avremo: 



(15) C-^ = a|(i,)^'"-(i,)^'"| 

 u Da questa: 



(16) (C - t?) = I (l,)'" - (l.)'" I J 

 la quale, divisa ordinatamente per l'altra: 



fornirà subito, badando alla (11): 



/ / \8+i 

 (C-.)Ecf IMe -[H ac.Tl'^Y 



(^^^ (c-K)Ec)- ^j^^y- -^"-^U/ 



« Indicando per semplicità con ìp ed I^ i termolavori specifici interni a 

 pressione ed a volume costante ('), avremo: 



(18) ^ = '-''ÌfÌ 



da cui 



(') Chiamerò « termolavoro interno specifico » il lavoro interno eseguito dal calore 

 nell'unità di peso del corpo mentre si scalda di P. 



