zione per forze che agiscano siiccessiramente o nello stesso senso o in sensi 

 opposti. 



Col nostro metodo di scarica parmi si raggiunga lo scopo in modo quasi 

 completo. Dalle tabelle che riporterò appresso si vedrà infatti che l'altezza 

 pj]o della mira, ottenuta colle alternazioni decrescenti in diverse serie di 

 esperienze, si mantiene per ciascuna lastra pressoché invariata, e che la legge 

 secondo cui si deforma il corpo per forze crescenti a partire dallo zero di 

 scarica non subisce modificazioni notevoli da un giorno all'altro. Moltissimi 

 risultati sperimentali potrei addmi'e a conferma di questi fatti, oltre quelli 

 che qui saranno ti'ascritti ; li tralascio per amore di brevità, limitandomi 

 solo ad aggiungere che nei metalli ricotti, i quali presentano, a parità di 

 forza, maggiori deformazioni temperarle e permanenti, si ottennero col metodo 

 citato in diverse serie posizioni di riposo della mii'a che differivano fra loro 

 di una quantità inferiore ad Viooo della saetta permanente massima. 



n Che la legge di deformazione del corpo a partire dallo zero di sca- 

 rica rimanga immutata quando si passa dalle forze positive alle negative, 

 non viene avvalorato in maniera assoluta dalle mie ricerche, giusta l'espe- 

 rienze che riassumo nelle tabelle Y, YT, YII e YIII, ma resta accertato 

 che le deviazioni da un caso all'altro sono piccole, e che perciò possono 

 rientrare nei limiti di errori inerenti alle nostre condizioni sperimentali. 



0. 



Tabella Y. 



0. 



Tabella YI. 





5 Marzo 



6 Marzo a. m. 





6 Marzo p. m. 





[L]o = 



132.78 



[L]o = 



132.74 





LL]o=1S 



2.78 



p 











P 



























JS 





Js 









0 





2.51 





2.50 



0 





— 2.46 



1 



2.51 



2.47 



2.50 



2.52 



— 1 



— 2.46 



— 2.49 



2 



4,98 





5.02 





0 



— 4.95 







2.54 





2.52 







— 2.48 



3 



7.52 



2.50 



7.54 



2.52 



— 3 



— 7.43 



— 2.49 



4 



10.02 



2.47 



10.06 



2.46 



— 4 



— 9.92 



— 2.46 



5 



12.49 



2.43 



12.52 



2.42 



— 5 



—12.38 



— 2.46 



6 



14.92 



2.39 



14.94 



2.40 



— 6 



— 14.S4 



— 2.41 



7 



17.31 



2.40 



17.34 



2.40 



— 7 



—17.25 



— 2.43 



8 

 9 



19.71 

 22.10 



2.39 

 2.41 



19.74 

 22.13 



2.39 

 2.41 



— 8 



— 9 



—19.68 

 —22.11 



— 2.43 



— 2.39 



10 



24.51 



2.41 



24.54 



2.40 



— iO 



—24.50 



— 2.46 



11 



26.92 



2.42 



26.94 



2.41 



—11 



—26.96 



— 2.52 



12 



29.34 



2.53 



29.35 



2.53 



—12 



—29.48 



— 2.64 



13 



31.87 



2.77 



31.88 



2.70 



—13 



—32.12 



— 2.83 



14 



34.64 





34.58 





—14 



—34.95(1) 







2 Aprile 



3 Aprile 





1 Aprile 





[L]o = 



130.17 



[L]o = 



130.1 1 





[L]o = 



13098 



P 











P 









s 



As 





Js 









0 











0 











1.11 





1.11 







—1.13 



1 



1.1 1 





1.11 





— 1 



— 1.13 









2.26 





2.26 







2.27 



3 



3.37 





3.37 





— 3 



— 3.40 









2.25 





2.26 







—256 



5 



5.62 





5.63 





— 5 



— 5.66 









2.18 





2.20 







—2.25 



7 



7.80 





7.83 







— 7.91 









2.19 





2.20 







—2.23 



9 



9.9? 





10.03 





9 



— 10.14 









2.16 





2.15 







—2.23 



11 



12.15 





12.18 





—11 



—12.37 









2.15 





2.19 







—250 



13 



14.30 





14.37 





—13 



—14.57 









2.25 





2.26 







—2.25 



15 



16.55 





16.63 





—15 



—16.82 









1.15 





1.18 







—1.18 



16 



17.70 





17.81 





—16 



—18.00 









1 93 





1.21 







—1.27 



17 



18.93 





19.02 





—17 



—19.27 









1.31 





1.32 







—1.34 



18 



2094 





20.34 





—18 



—20.61 





(1) Nel mettere l'ultimo peso si è data una scossa 

 al piatto. 



Ee^diconti. 1893, Vol. Il, 2° Sem. 



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