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Ed invero, il gas posto fra i poli (p. es. vapore di sodio) assorbisce quelle 

 radiazioni che è capace di emettere. Ora, se esso emette, quando non esiste 

 il campo magnetico, una radiazione di N vibrazioni, emette invece, allorché 

 si eccita l'elettrocalamita ed in virtù del fenomeno di Zeeman, tre radia- 

 zioni, di N , Ni ed Nj vibrazioni al secondo, essendo N compreso fra N, ed 

 Nj , ed essendo la vibrazione N parallela alle linee di forza, e le vibrazioni N, 

 ed N2 perpendicolari a queste linee ('). 



Dunque il medesimo corpo assorbirà, quando è nel campo magnetico ed 

 è attraversato da un fascio di luce bianca perpendicolare alle linee di forza, 

 una radiazione di N vibrazioni parallela, e due di Ni ed N2 vibrazioni per- 

 pendicolari, alle dette linee. 



Neil' ipotesi in cui la luce bianca sia polarizzata circolarmente, di cia- 

 scuna delle tre luci N , Ni , N2 , rimarrà non assorbita una delle componenti 

 rettilinee, e precisamente una vibrazione N perpendicolare alle linee di forza, 

 e due vibrazioni N, , Nj , parallele a queste linee. L' analizzatore circolare 

 non può estinguere queste tre vibrazioni rettilinee, e perciò deve apparire 

 luce gialla (nel caso del sodio) quando si crea il campo magnetico. Anche 

 qui la luce, che appare, è identica a quella che il corpo assorbisce, e dà uno 

 spettro, che è sensibilmente quello di emissione del corpo stesso. 



Non sono riescito ancora ad avere sperimentalmente una sicura conferma 

 di questa previsione, la quale, come si vede, è subordinata alla validità di 

 certe ipotesi. In vero la realizzazione di questa esperienza non è così facile, 

 come quella dell' esperienza relativa al caso della luce parallela alle linee di 

 forza. S' incontrano in pratica grandi difficoltà nell' ottenere, per mezzo d' un 

 analizzatore circolare, l' estinzione di un raggio polarizzato circolarmente, 

 anzi non vi si riesce in modo abbastanza completo, e ciò per vari motivi che 

 non starò a spiegare, tanto se si fa uso di lamine quarto di onda, quanto se 

 s' impiegano i parallelepipedi a riflessione totale. 



Matematica. — Le forme lineari alle differenze equivalenti 

 alle loro aggiunte (^). Nota 2* del dott. Ettore Bortolotti, presen- 

 tata dal Socio V. Cerruti. 



Tn questa Nota, dopo di aver esteso alle forme con coefficienti qualunque 

 la identità, analoga a quella di Lagrange, trovata per quelle forme lineari 

 alle differenze in cui sono eguali fra di loro i coefficienti del primo e del- 

 l' ultimo termine, dimostrerò che non è possibile porre una tale identità a 



(1) Secondo il sig. Cornu (Eclairage électrique, 29 janvier 1898) anche la vibrazione 

 parallela alle linee di forza si sdoppia. Per semplicità ho trascurato questo sdoppiamento; 

 ma è evidente che anche tenendone conto non muterebbe il risultato finale al quale conduce 

 il ragionamento esposto in questo paragrafo. 



(2) V. questi Eendiconti, T sem. 1898, pag. 257. 



