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e alla distanza x dall' altro, hanno nello stesso istante di tempo il potenziale 

 comune : 



Va; — ~ Vo senwt. 



e 



Tutti i punti di un piano parallelo al precedente, alla distanza dx da 

 esso, hanno il potenziale: 



x-i-da: = V„ senwt. 



e 



Lo strato infinitesimo di dielettrico compreso fra questi due piani costi- 

 tuirebbe un condensatore, il cui potenziale sarebbe in ogni istante: 



^x — y^c+dx — Vo semvt. 



La capacità di questo condensatore sarebbe C la quantità di elet- 

 tricità delle sue armature sarebbe: 



q = =^ {\oc — ^x+dx) = =t C Vo senwt. 



Ora io suppongo che il fenomeno della penetrazione della carica possa 

 essere rappresentato analiticamente, scrivendo la quantità q nel modo seguente: 



= =fc C Vo sew {wt — kx). 



essendo k una quantità costante. Ammetto cioè che la polarizzazione provo- 

 cata dalla carica dell' armatura che ricuopre il dielettrico, non si propaghi 

 immediatamente fino all'armatura opposta, ma essa si propaghi con velocità 

 finita per modo che esista in ogni molecola del dielettrico uno spostamento 

 di fase fra il potenziale e la polarizzazione, e questo spostamento di fase 

 aumenti coli' aumentare della distanza della molecola polarizzata dall' arma- 

 tura del condensatore che subisce la carica e provoca la polarizzazione. 



Il lavoro di elettrizzazione dello strato infinitesimo che consideriamo du- 

 rante il periodo t = — è : 



dL= \ q— (Vcc — ^x+dx) di = dx ^m{iot — kx) cos wt dt 



Jt^-a ^t Jt—a & , 



E r energia dissipata durante l' elettrizzazione è : 



dW=- ^'^—smiwt — kx)iOswtdt = — ^~^^Qnkxdx. 



