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nei quali la ditfusione dei raggi catodici è molto meno pronunziata, o anche 

 affatto insensibile. 



Ritengo perciò che l' errore derivante dall' effetto dei raggi diffusi sia 

 piccolo ; sarebbe facile però di evitarlo completamente, supposto che sia sen- 

 sibile, perchè i raggi diretti si possono distinguere dai raggi diffusi per la 

 proprietà di produrre sullo schermo fluorescente ombre a contorni netti degli 

 oggetti interposti, e di produrvi l' immagine della sorgente d' emissione qua- 

 lora s' interponga invece uno schermo con un forellino. Feci qualche tentativo 

 in tale direzione, ma finora con mezzi troppo inadeguati per poter ottenere 

 un risultato decisivo. 



Una proprietà molto notevole trovata dal Lenard e da lui dimostrata 

 con un gran numero di esperienze svariate, su corpi in condizioni diversis- 

 sime, consiste in ciò che il loro potere assorbente pei raggi catodici non di- 

 pende menomamente nè dal peso molecolare o atomico di essi, nè dal loro 

 stato fisico, ma dipende solo dalla loro densità ed è proporzionale ad essa 

 (facendo astrazione da alcune irregolarità lievi, ma che non si possono 

 attribuire ad errori di esperienze). 



Da ciò derivano varie conseguenze interessanti ; se in un gas o in una 

 miscela di gas, rimanendo imnjutato il volume, le molecole o gli atomi si 

 unissero n ad n formando molecole piii complesse, costituite ciascuna da n 

 molecole primitive, oppure venissero a scambiarsi gli atomi, il potere assor- 

 bente del gas, ossia la somma delle proiezioni delle molecole contenute 

 in 1 cm^ rimarrebbe invariato, quindi l' area della proiezione d' una mole- 

 cola risultante sarebbe uguale alla somma delle proiezioni delle molecole o 

 degli atomi componenti ; perchè ciò avvenga è necessario che la molecola 

 risultante si componga di parti isolate di dimensioni piccole rispetto alla 

 distanza reciproca, ed una costituzione simile deve essere ammessa per qual- 

 siasi molecola : i raggi catodici poi avrebbero la facoltà di penetrare libera- 

 mente fi'a queste parti costituenti delle quali potrebbero fornire le dimensioni, 

 nel modo sopraindicato. 



Inoltre siccome 1 cm^ di un corpo qualunque ridotto allo stato gassoso 

 e composto di molecole biatomiche di peso molecolare 2jo, ha la massa, e 

 quindi il potere assorbente ^ volte maggiori di quelle di 1 cm^ d' idrogeno alla 

 stessa pressione e temperatura ed ha altresì un ugual numero di molecole 

 e di atomi, ne segue che l' atomo di questo corpo non solo ha la massa ma 

 anche l' area della proiezione su un piano qualsiasi, f volte maggiori di 

 quelle dell' atomo d' idrogeno. Appare quindi molto probabile che gli atomi 

 dei corpi si compongano di parti isolate situate a distanza molto grande ri- 

 spetto alle loro dimensioni, e che queste parti siano le stesse per tutti gli 

 atomi, ma si trovino in ciascun atomo in numero proporzionale al suo peso ('). 



Cj a questa deduzione dall'esperienze di Lenard lia accennato già il Thomson nella 

 Memoria citata. 



