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(3) - P /ùo S(l + a, Ih) ~\ — \{1 + «2 ih) ìrA per ogni t ; 



(4) t = 0 Ui — Ut = 0 per ogni X\ ed xt . 



Kisolviamo per approssimazioni successive le equazioni (li) e (I2). Po- 

 niamo : == Ui + Vi , = ^2 inteudendo con Ui ed U2 di esprimere 

 lo stato stazionario precedentemente determinato. Le equazioni differenziali 

 divengono : 



^ oXì 0X2 0X2 



Osserviamo che le quantità Ui ed TJ2 per definizione soddisfano rispet- 

 tivamente con sufficiente approssimazione alle equazioni che si formerebbero 

 uguagliando a zero le parti delle (l'i) e (l'e) che precedono i segni di egua- 

 glianza. Infatti queste due equazioni non sarebbero altro che le equazioni 

 dello stato stazionario. 



Ci rimangono quindi solo a determinare le parti variabili Vi e Va in 

 modo che siano soddisfatte le due seguenti equazioni : 



^^'^ ~7^^2' ^^x+^ Mi) Vi- 2 + 



' 2 lìXi^ l>Xi^ l)Xi l)Xi 



l>t 1^X2' ~ 1>X2 + ^ ' '~ 2 ^ 



Le condizioni limiti poi sono evidentemente le seguenti: 



(l'i) Xi = 0 Vi = 0 per ogni t; X2 = lo V2 = 0 per ogni / (1',) 

 (2') (Vi);, =(V2)o per ogni t 



Rendiconti. 1898, Voi. VII, 2" Sem. 28 



