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(3') o=/^,„jri + «.(V. + U,)1 ^ + «, V.^'l - 



(4') ^ = 0 Vi = — Ui , Vg = — U2 per ogni ed ,Vo^ . 



Le equazioni (l"i) e (I"2) si possono risolvere per successive approssi- 

 mazioni in modo analogo a quello impiegato per le equazioni dello stato 

 stazionario. 



Si cercheranno dapprima soluzioni particolari delle equazioni: 



(Ibis) 



che soddisfino alle condizioni (l'i), (l',), (2') e (3'). Si formeranno i sistemi 

 di equazioni successive: 



Ud/l O'A/l OvO\ 



^2 



+ «2 



-2/2^ 



^mn) 



-f- {mz—niS^) Y'i = — 



.9.'/i7)(V;^) , «iDW) 



7)<^2^ 



.92 



-N,2V'" 



re 



-f- (OT2— 1^2(^2) V2" — 



2 



^^(UeV^') 



+ 



2 



2 ^.^Ts^ 

 «2 7»^(\7^) 



+ 



, ^(Uavn,. D(v;'^) , ]i(M£)_L 2.^" 



Jt*2 tilt. 2 0'^2 



Da questi sistemi si dedurranno coli" approssimazione che si vorrà le so- 

 luzioni particolari V/*** e Va""' che soddisfino alle condizioni (l'i) , (l'z), 

 (2') e (3'). 



Mediante queste soluzioni particolari si dovrà cercare di formare le so- 

 luzioni generali V, e V2 soddisfacenti alle condizioni iniziali (4'). Volendo 



