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siderali come costanti e che 1' elfetto Thomson sia nullo. Le equazioni diffe- 

 renziali delle temperature Ui ed U2 e le relative condizioni saranno le 



seguenti ; 



1)Ì CiQil)Xi^ CiQiQ ICiQiCf 



— = r — o — —U2-\-i^j ; (Sa) 



l)t (?2P2 7).2?2 C2Q2P i-C2Q2Cf 



(61) Xi = ^ , Ui = Q per ogni t\ ^2 = ^2 , M2 = 0 per ogni t ; (62) 



(7) = (^2)0 per ogni t ; 



(8) P^ = 4?) -^-(t^) Pei-ogi^i^; 



q X^xJi^ \ 7)^2/0 



(9) ^ = 0 Mi ?«2 = 0 per ogni Xx ed ^'2 . 



Posiamo ?^i = Ui-f-Vi ; 2^2 = U2 -1-^2 intendendo di rappresentare 

 con Ui ed U2 lo stato stazionario noto; le equazioni (5i) e (62) si divide- 

 ranno ciascuna in due parti, di cui le prime saranno rispettivamente le equa- 

 zioni dello stato stazionario già integrate e le seconde saranno: 



(5M ^ ^llJh y JhV_ . ^ Y2—— • (S'a) 



' l)t lìX2^ CiQi ^ CiQiq ' lit lìX2^ C2Q2 ^CìQìq'' ^ 



alle quali corrisponderanno le condizioni : 



(6'i) A-, = 0 , Vi = 0 per ogni i, ^2 = U , Y2 = 0 per ogni t (G'z) 

 (7') (Vi),. = (¥2)0 per ogni t 



^''^ '-'i^X-'iW. ''''''''' 



(9') ^ = 0 , Vi = — Ui per ogni ^, , V2 = — U2 per ogni ,2?2. 

 Soluzioni particolari delle (5'i) e {h'2) sono rispettivamente: 



Vi = [Al sen OTi^i -j- B, cos ??2i.s;i]e ''■P^ , 



Y2 = [A2 sen m2X2 + B2 cos 7712X2] e '^«P^ , 



in cui Al , Bi , A2 , B2 , Mi ed indicano costanti arbitrarie ed in cui si 

 pose: 



