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Sia infatti D lo spessore della lamina d'aria che si dovrebbe avere tra 

 B e B', perchè B' si porti allo stesso potenziale di A'. Se l'ago è a zero 

 quando la lamina regge il carico iniziale tensore, indicando con e lo spessore 

 della lamina, con K la sua costante dielettrica, e con d la distanza vera dei 

 piatti A, A', sarà 



(1) — d — e-{-^ = d — 



In seguito allo stiramento, lo spessore e diviene e {1 — a), essendo a la con- 

 trazione per unità di spessore, la costante dielettrica K diviene K', e l'ago 

 devia di n divisioni; allora, se lo spostamento di 1 mm. dei piatti B, B' 

 produce una deviazione di v divisioni, per riportare l'ago a zero si dovrebbero 



avvicinare i piatti di - mm. ; avremo quindi 



V 



(2) j)^d-l-e{l-a)^^ 



Leviamo infine la lamina; se l'ago devia di N divisioni, perchè ritorni a 



N 



zero i piatti dovrebbero subire un avvicinamento di — mm. ; sarà perciò 



N 



(3) D — - 



V 



Per confronto con la (1) e con la (2) si ottiene il sistema 

 N K — 1 n , N K' — 1 



da cui eliminando v 



K' — 1 N — % K — 1 

 (1 K' ~ N K ■ 



Indicando con l l'allungamento unitario e con fi il coefiìciente di Poisson, 

 si ha intanto 



a = [.i X 



sostituendo nella precedente si ottiene 



K' — K ... , . /. , N 



K 



N — n 



Ora K — 1 è positivo ; i valori ottenuti per l'espressione 1 — jii A — • 



sono stati sempre positivi, anche assumendo per fi il valor limite teorico ^, 



mentre, come si vedrà in seguito, nei limiti di deformazione in cui si è ope- 

 rato, il coefiaciente stesso era 0,42 ; cosicché per la trazione la costante die- 

 lettrica del caoutchouc diminuisce. 



i 



