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r equazione considerata prenderà la forma : 



1^ + 2« ~ + hx = c, + e-'^-^' + 



ponendo in generale Cn = 0» 



MG 

 Q 



X — 



La soluzione di quest'equazione differenziale è: 



) + 



Ci e' 



{a — TìiiY — {a~ 



C'i e- 



h) 



+ 



{a — rti-z) * — {a^ — h) 



nella quale Ni ed rappresentano due costanti di integrazione, dipendenti 

 solo dalla posizione iniziale del magnete. Senza arrestarci a tale determi- 

 nazione che non presenterebbe alcuna difficoltà, osserveremo che la devia- 

 zione X si compone di due parti distinte. La prima, indipendente dalla 

 corrente, rappresenta un movimento che diminuisce col tempo ed è di na- 

 tura oscillatoria od assintotica, a seconda che ci^ è minore o maggiore di h. 

 Il galvanometro impiegato era completamente aperiodico, cioè era mag- 

 giore di h ; esso aveva inoltre la proprietà di ammorzare qualunque movi- 

 mento del magnete, indipendente dalla corrente, in un tempo minore di due 

 minuti. La seconda parte rappresenta un movimento in relazione colla cor- 

 rente, ma non proporzionale ad essa. Osserviamo però che nel punto consi- 

 derato del cubo la variazione della temperatura diviene, dopo un tempo assai 

 breve, esprimibile col solo primo termine della serie, come fu detto più sopra, 

 e che perciò anche l' intensità della corrente assume presto la forma della 

 funzione Ci . Vediamo quindi che, nell' intervallo in cui si fecero le 

 osservazioni, le deviazioni del galvanometro erano proporzionali alla corrente, 

 quindi alla differenza fra la temperatura delle due saldature dell' elemento 

 termoelettrico. 



Come esempio dell' esattezza che fu possibile di raggiungere, può ser- 

 vire la seguente serie di osservazioni: 



Deviazioni 



ogni 

 10 secondi 



Logaritmi 



delle 

 deviazioni 



Decremento 

 logaritmico 

 ogni minuto 



Deviazioni 



ogni 

 10 secondi 



Logaritmi 



delle 

 deviazioni 



Decremento 

 logaritmico 

 ogni minuto 



555,0 



2,7443 





300,5 



2,4778 



^ 0,1602 



522,2 



2,7179 





282,4 



2,4508 



0,1600 



491;2 



2,6913 





265,7 



2,4243 



0,1599 



462,0 



2,6646 





249,0 



2,3962 



0,1613 



434,5 



2,6380 





234,7 



2,3705 



0,1606 



408,1 



2,6108 





220,6 



2,3436 



0,1612 



383,9 



2,5842 



0,1601 



207,9 



2,3179 



0,1599 



361,0 



2,5575 



0,1604 



195,5 



2,2911 



0,1597 



339,7 



2,5311 



0,1602 



184,0 



2,2648 



0,1595 



319,7 



2,5048 



0,1598 



173,0 



2,2380 



0,1582 



ecc. 



