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di tutte le serie orizzontali, 1' espressione della temperatura nel punto scelto 

 del cilindro assumerà dopo un certo tempo dal principio dell' esperienza la 

 forma semplice: 



Ali sen e (U^ «^-p «pi l^\^-^y 



Formando come d'ordinario il decremento logaritmico: 



si vede immediatamente la possibilità di dedurre dall'esperienza il coefBciente k^, . 



L'uso del valore approssimato di per dedurre la costante «i , che 



figura elevata in quadrato nel decremento logaritmico, non può produrre fisi- 



^2 



camente un errore sensibile, essendo il termine — , che dipende dal valore 



CQ 



di ki , solo la ventesima parte circa della somma — — - A ^ , cui è pro- 



a?' c.Q 'c.Q ^ 



porzionale il decremento logaritmico. 



Per analoga ragione non sviluppai la teoria per i cilindri coli' asse per- 

 pendicolare a quello dei precedenti, perchè non essendo più. la soluzione indi- 

 pendente dall' angolo le formolo sarebbero state assai più complesse, senza 

 apportare tìsicamente maggiore esattezza. Feci invece uso della formola pre- 

 cedente, sostituendo solo k2 a ki . Studiai specialmente le due specie di 

 ghiaccio descritte nella prima parte delle mie misure, cioè un ghiaccio per- 

 fettamente omogeneo ed amorfo ed un ghiaccio pure omogeneo, ma piii facil- 

 mente fendibile secondo la direzione verticale. 



I risultati sono contenuti nella seguente tabella: 



Asse del cilindro nella di- 



Ghiaccio della prima specie 

 Omogeneo ed amorfo 



Ghiaccio della seconda specie 

 Omogeneo ma non amorfo 



verticale 



orizzontale 



verticale 



orizzontale 





5,080 



5,270 



4,870 



4,999 



Decremento logaritmico 



1* serie di osservazioni 



0,12206 



0,11343 



0,13851 



0,12190 



2* » » 



0,12205 



0,11332 



0,13820 



0,12132 





0,121S6 



0,11324 



0,13902 



0,12092 





0,12199 



0,11334 



0,13858 



0,12138 





h = 0,312 



ki = 0,308 



Ax = 0,328 



k^ = 0,301 



