H. A. LORENTZ. LE PHÉNOMÈNE DÉCOUVERT PÂR HALL ETC. 141 



posant les exposants imaginaires et en prenant seulement les 

 parties réelles. 



Si maintenant u et X ne contiennent le temps que dans le 

 facteur 



2 TTN 



(où / sera supposé imaginaire = — ^~t)' (12) et 



les deux équations correspondantes se réduisent à 



?^=r^X, ?;z=j9Y, w:=zpZ (13) 



La quantité p est en général complexe et comprend les deux 

 quantités (par exemple , la vitesse de propagation et le coefficient 

 d'absorption , ou l'angle d'incidence principal et l'azimut prin- 

 cipal) par lesquelles peuvent être caractérisées les propriétés 

 optiques du milieu. Il est évident que p dépendra de /, par 

 conséquent de la durée de vibration T, mais , tant que nous nous 

 bornons à une valeur unique de T, il n'est pas nécessaire 

 d'examiner de plus près cette dépendance. 



§ 14. Considérons maintenant le cas d'un faisceau lumineux 

 qui traverse le milieu dans la direction de l'axe des donc 

 suivant les lignes de force du champ magnétique. Nous ferons 

 voir que des vibrations transversales sont possibles, mais qu'un 

 mouvement d'électricité doit avoir lieu tant suivant l'axe des 

 X que suivant l'axe des En d'autres termes, nous démon- 

 trerons que les expressions 



satisfont aux équations du mouvement, lorsque a et E sont 

 convenablement choisis. 

 Posons, pour abréger: 



donc 



10' 



