H. A. LORENTZ. LE PHÉiîOMÊNE DÉCOUVERT PAR HALL ETC. 149 



de (20) son amplitude et sa phase comparativement à la lumière 

 incidente , ou comparativement à la composante ^^, Bornons-nous 

 en ce moment à l'amplitude; celle-ci calculée, on peut, dans 

 une certaine mesure, porter un jugement sur le phénomène ob- 

 servé par M. Kerr. Cette amplitude s'obtient, comme on sait, 

 en prenant le module de l'expression complexe que nous venons 

 de trouver pour v/, opération dans laquelle on peut appliquer 

 la proposition que le module du produit de plusieurs quantités 

 complexes est le produit des modules de chacun des facteurs. 



§ 22. On arrive ainsi à un résultat assez simple, lorsqu'on 

 admet que dans le métal la valeur de d- peut être supposée égale 

 à la valeur dans le premier milieu. On a alors 



h / i?, B^2{Q) 



d = i- 



B [R,~{- i?2(0)] 

 et en posant 



i^2(0) i r 



(a et r réels on trouve successivement 

 Mod. [J?2(0)] = (îi?i , 

 Mod. [R^2{i))\zrz6^ 

 ' Mod. +i?2(0)] Ml +2 (îcosr 4- (î"^), 

 par conséquent, à cause de 



2n 



Mod.(;.)z= ^ . 



27rhR,^ a' 

 Mod. {ô) = . r— ^ ■ — i . . . (21) 



^ ^ ET 1 + 2 (T COS T -h (T^ ^ ^ 



Telle est l'amplitude de la composante en question, dans la 

 lumière réfléchie. 



§ 23. Il s'agit maintenant de savoir si ce résultat peut encore 

 être admis pour le fer et l'acier. Chez ces matières, la constante 

 magnétique ^, dans le cas de forces magnétiques qui agissent 



1) (7 a ici une autre signification qu'au § 18. 



