H. A. LORENTZ. LE PHÉNOMÈNE DÉCOUVERT PAR HALL ETC. 151 



saire , que le second milieu soit un métal. Un corps transparent 

 doit également présenter un phénomène semblable à celui que 

 M. Kerr a observé dans le fer , et de la formule générale (21) on 

 peut facilement déduire Mod. (ô) pour un pareil corps. Dans ce 



jR2)n) 



cas , en effet , — est réel et égal à l'indice de réfraction n , de 

 Il j 



sorte qu'on ar=:0 et a = n et que le dernier facteur dans 

 (21) devient 



§ 25. La formule (21) montre que Mod. (^) , pour des matières 

 différentes , est proportionnel , d'abord à la valeur que h a pour 

 ces matières, et, en second lieu, à la fraction 



1 H- 2 (j cos T -h (j^ ' 



Celle-ci peut être calculée pour chaque corps au moyen de ses 

 propriétés optiques (pour un métal, au moyen de l'angle d'in- 

 cidence principal A et de l'azimut principal H) ' ). C'est ainsi 

 que je trouve pour l'acier (yl = 76°40', H = U%S') F=2,83, 

 pour l'argent (^ = 72°30', ir=40°9') F =2,09, tandis que 

 pour le sulfure de carbone (7^ = 1,6) on a F=l,15. 



J'ai calculé la valeur de F pour l'argent, parce que dans 

 les expériences de M. Hall ce métal a montré, après le fer, 

 l'action la plus forte , de sorte qu'il est permis de croire que 

 si, après le fer, quelque autre métal peut présenter un effet 

 sensible dans l'expérience de Kerr, ce sera l'argent. M. Hall 

 dit 2) que la valeur de h pour le fer est à celle pour l'argent 

 comme 78 à 8,6 , et en combinant ce rapport avec les résultats 

 que nous avons obtenus pour F, on trouve que pour l'argent 

 Mod. (5) sera environ 12 fois plus petit que pour le fer. 



§ 26. Il importera maintenant de savoir si , quant à la grandeur 

 absolue , les phénomènes observés par M. Kerr dans ses expériences 



1) Voir ma Théorie der terugkaatsing en hreking ^ p. 168. 



2) Phil. Mag., X, p. 323. 



