466 c. H. c. GRiNWis. SUR l'équation complète du viriel. 



2 T 



de la droite menée , à la distance d ziz du point mobile 



F ' 



perpendiculairement à la résultante. 



6. Bornons-nous au mouvement plan d'un point unique p , 

 soit s la trajectoire, F la 

 résultante , ^ 6" = r le rayon 

 de courbure en f] représen- 

 tons par Qi V les angles 

 que r et ^ font avec la ré- 

 sultante; il suit alors, de 

 l'équation (7) , 



P"z=:2{mv'' -i?r)..{10) 



ou , puisque F cos v , com- 

 posante normale de la force 



mouvante,est = 



Q 



R=z F cos cp. 



et 





V 



/T" 



V 



0/ 



0' 





c 



\c 



\ 



F 



P" z=:2 F{q cosv ~ r COS (ç) (11) 



Si p C z=: Q cos V et p 0' =: r cos cp sont les projections du rayon 

 de courbure et du rayon vecteur sur la direction de Fj on aura 



P" = 2F(pC'-^pO') (Ua) 



ou, en posant p C — p 0' zrzl, 



P"z=z2Fl (lU) 



P" est par conséquent proportionnel à la différence des deux 

 projections. 



Si l'on mène donc, par le centre de courbure C de la tra- 

 jectoire en p , une ligne (ou , pour l'espace , un plan) perpen- 

 diculaire à la direction de la résultante F, cette ligne (ou ce 

 plan) sera le lieu géométrique des points pour lesquels P" s'an- 

 nule et, pour abréger, nous l'appellerons la ligne zéro (ou le 

 plan zéro). Pour toute ligne (ou tout plan) parallèle à cette ligne 

 (ou à ce plan) zéro et située à une distance Z, on aura P" z=:2 FI, 



