474 C. H. C. GRINWIB. SUR l'ÉQUATION COMPLÈTE DU VIRIEL. 



Pour les extrémités du petit axe, puisque alors/* = a, l'équ- 

 ation (19f/) donne P^izzO, ce qui s'accorde avec la formule (19); 



la ligne zéro est déterminée, en effet, par d= ^U— , et par 



a 



conséquent pour l'extrémité du petit axe, où = a, par 

 dz=if-=:a, La ligne zéro passe alors par le centre d'attraction. 



Pour les extrémités du grand axe, la position de la ligne zéro 

 est donnée par 



a a ' 



pour ces points, les lignes zéro coïncident donc avec celles du 

 mouvement elliptique autour du centre de l'ellipse pris pour 

 centre de force. 



ly. Mouvement parabolique autour du foyer. (Attraction en 

 raison inverse du carré de la distance). 



Soit r le rayon vecteur pris à partir du foyer; on a alors 

 p 



T = ^ , 



r 



donc 



F' = 4t(^1- = 4tÇi-^^ (20) 



Les lignes zéro sont perpendiculaires au rayon vecteur , à une 

 distance d-=z2 r du point mobile. 



Pour le foyer (centre de force) on a d = r^ de sorte que 



P';=:2 T= (20^) 



est donc toujours en raison inverse du rayon vecteur, 

 relation qui dans l'ellipse , pour la même loi d'attraction, ne se 

 trouve qu'à l'extrémité du grand axe. 



9. Résolvons maintenant la question de savoir comment une 

 particule de masse m doit se mouvoir dans l'espace , pour que 

 F'z=zf[t) soit indépendant du point 0, par rapport auquel le 



