Invece,  nel  caso  discusso  al  §  3  (di  pendolini  abbracciati  da  una  lamina 
liquida),  si  ha  una  posizione  di  equilibrio  stabile  delle  palline,  senza  che 
arrivino  a  contatto. 
e  Ciò  deriva  dalla  sospensione  pendolare,  per  la  quale  si  ha  che  sen  a 
cresce  più  rapidamente  di  sen  2oj.  Infatti  dalla  equazione  [4J ,  chiamando  /; 
r  insieme  delle  costanti,  si  ha  : 
sen  ce 
sen  2w 
:/.■  sen  (/?  —  u) . 
a  Ora,  essendo  «  piccolissima,  il  rapporto       ^'^'^  cresce  col  crescere  di 
sen  2  Cd 
sen  cioè  sen  a  cresce  con  ragione  più  rapida  di  sen  2(w;  e  perciò  v'è  un 
certo  valore  di  u  che  dà  luogo  all'equilibrio  stabile. 
e  Invece  nel  caso  dei  corpi  galleggianti  il  peso  dei  medesimi  è  perfet- 
tamente equilibrato  dalla  spinta 
del  liquido  ;  quindi  non  vi  può 
essere  un  componente  della  gra- 
vità contraria  a  quella  della 
tensione.  Siccome  in  questo  caso 
non  vi  è  che  una  superfìcie  li- 
bera, bisogna  prendere,  per  nii- 
smare  la  tensione  del  menisco, 
la  semplice  costante,  o  coeffi- 
cente  di  capillarità  :  c  =—  t. 
ò 
t  Ora  chiamando  w  l'an- 
golo /  0  l'  (fig.  4),  la  formola  [1] 
diventa  : 
[5] 
T  =  ÌTT re  sen-  w. 
t  Nello  stabilii-e  questa  formola  è  ammesso  che  i  menischi  si  raccordino 
tangenzialmente  alle  palline;  ciò  non  è  rigorosamente  vero,  come  dimosti-ò 
Quinke  (i);  ma  chiamando  tì  l'angolo  c' l' e  di  raccordamente  del  menisco, 
la  [5]  diventa: 
[6]  T  =  27Trc  sen  co  sen  (co  —  6) . 
e  così  l'equazione  è  esatta. 
u  Scomponendo  la  forza  r  del  menisco  secondo  la  verticale  e  l'orizzon- 
tale (fig.  4),  e  chiamando  /?  l'angolo  irr',  la  componente  verticale  r"  della 
(1)  Weber  den  Eandwmkel  etc.  Wiedemans  Annalen  Ed.  n,  1877.  —  Ueber  die  Be- 
stimmung  der  Capillarconstanten  von  Fliissigkeiten.  Wied.  Ann.,  Bd.  XXYII,  1886. 
