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«  Per  brevità  sono  qui  raccolti  i  risultati  medi  dell'esperienze: 
temp. 
osser. 
cale. 
0 
3,8 
mm 
326,69 
mm 
326,46 
12,95 
331,95 
331,70 
99  i 
336,h0 
386,91 
25,1 
338,49 
388,36 
84,2 
843,45 
343,14 
49,4 
350,48 
350,78 
60,4 
355,92 
355,93 
74,8 
361,84 
362,38 
82,4 
365,60 
865,63 
97,9 
371,81 
371,95 
dove  appunto  It  indica  l'altezza  della  colonna  sonora  che  a  t°  rinforza  al 
massimo  il  suono  del  diapason. 
"  I  valori  di  /;  possono  essere  rappresentati  abbastanza  bene  da  questa 
relazione 
(2)  h  =  lo     +    — . 
in  cui  /o  =  324'"'",2  ed  «=  0,00367  (coefficiente  di  dilatazione  dell'aria), 
come  appare  dal  confronto  dei  valori  osservati  di  It  con  quelli  calcolati 
colla  (2). 
«  Ed  ora,  se  assumiamo  il  valore  di  331,4  m.  per  la  velocità  del  suono 
nell'aria  a  0"  (come  ci  risultò  da  esperienze  più  innanzi  riferite),  la  rela- 
zione (1)  darebbe  nel  caso  nostro 
=  ^^^^'^^gl/^  -  0^3242  Vl  +  at-i  (atr  ; 
vale  a  dire  il  valore  di  x  varia  con  t  colla  regola  seguente: 
Xi  =  a:o     a  .  t  -\-  b  .  t^, 
dove  ^o  =  12™'",69,  a  =  0,0273  e    =  0,00057. 
«  Abbiamo  assimto  però  che  la  velocità  del  suono  nell'aria  varii  colla 
temperatm-a  secondo  la  legge 
ma  di  questo  ci  accertammo  dii-ettamente,  sebbene  Dulong  (-),  Wertheim  {^) 
{})  Le  altezze  U  furono  corrette  riguardo  alle  variazioni  di  lunghezza  del  tubo,  do- 
vute alle  variazioni  di  temperatura. 
(2)  Ann.  de  Chemie  et  de  Phys.  2^  ser.,  t.  XLI,  p.  118. 
(3)  Ann.  de  Chemie  et  de  Phys.  3^  ser.,  t.  XXXI,  p.  404. 
