era  messa  per  intiero  in  serie  con  l'elica  magnetizzante,  e  dell'altra  si  pren- 
deva, come  ho  detto,  quella  parte  necessaria  per  compensare  la  corrente  in- 
dotta dal  primo  sistema  col  ferro,  aggiungendola  al  circuito  secondario  di 
questo  e  ad  un  galvanometro  Thomson  di  piccola  resistenza  (35  ohm)  e  sen- 
sibilissimo. La  resistenza  di  tutto  il  Gaulard  è  trascurabile  rispetto  al  resto 
del  ciix-uito  indotto  (al  massimo  0,4  ohm  rispetto  a  36  ohm  circa). 
K  Bisogna  però  notare  che  l'induzione  di  tutta  un'elica  del  Gaulard,  su 
una  spira  qualunque  dell'altra,  dipende  dalla  posizione  di  questa  spira:  si  è 
dovuto  dunque  calibrare  Velica  indotta  rispetto  alla  sua  spira  centrale;  e 
questo  lavoro  era  già  stato  fatto  egregiamente  dal  dott.  Emùco  Salvioni,  che 
me  ne  ha  favorito  i  dati.  Onde  in  seguito,  quando  si  parlerà  di  un  nimiero 
di  spire,  si  intenderà  sempre  il  numero  corretto,  cioè  ridotto  alla  spira  cen- 
trale. Le  frazioni  di  spii-a,  vengono  poi  dedotte  dalle  deviazioni  del  galva- 
nometro Thomson. 
e  Nel  circuito  primario,  si  trovava  inoltre  un  commutatore  a  mercurio. 
Invertendo  con  esso  rapidamente  la  corrente,  l'induzione  era  doppia  dell'in- 
duzione prodotta  dalla  magnetizzazione  totale,  ma  il  numero  di  spire  del 
cu'cuito  compensatore  è  lo  stesso  che  per  la  semplice  chiusura,  giacché  con 
l'inversione  rapida  della  corrente  non  solo  raddoppia  l'induzione,  ma  anche 
forza  magnetizzante  :  onde  il  rappoiio  tra  queste  due  quantità  resta  lo  stesso. 
-  La  coiTente  magnetizzante  era  mism'ata  da  un  galvanometro  di  Wiede- 
mann.  messo  in  derivazione  sul  circuito  primario,  e  campionato  a  più  riprese 
con  voltametro  a  solfato  di  rame. 
-  I  fili  di  ferro  erano  lunghi  TC^,  e  di  diametro  non  superiori  a  O'^,  1  ; 
con  tali  dimensioni  è  eliminata  quasi  totalmente  l'azione  delle  estremità  (^). 
B  Prima  di  esporre  i  resultati  ottenuti,  dirò  come  si  possa  ricavare  con 
questa  disposizione,  il  valore  di  ,a  in  mism-a  assoluta. 
«  Sia  .s  la  sezione  dell'elica  magnetizzante,  n  il  numero  di  giii  nell'unità 
di  lunghezza,  /  l'intensità  della  corrente,  a  la  sezione  del  filo  di  ferro:  l'in- 
duzione dovuta  all'elica  sopra  un  giro  del  ckcuito  indotto,  o,  per  seguire  il 
linguaggio  di  Faraday,  il  nimiero  delle  linee  di  forza  che  si  trovano  nell'aria,  sarà: 
4  71  n  (s  —  d)  i 
e  se  ìli  è  il  numero  di  giri  del  rocchetto  indotto,  l'induzione  A  sarà  data  da 
A  =  4  TT   Ili  (s — a)  i. 
L'induzione  dovuta  alla  magnetizzazione  del  fen'o,  sarà  invece  : 
Q  =  G  rii  B 
e,  poiché  : 
B  =  /.<  Y  =  ^nnii  i, 
si  ha  : 
Q  =  4  TT  n  '/Il a  i. 
(})  E^ving,  Philosophical  Transactions,  voi.  CLXXVI,  pa§i  529.  —  Mascart  et  Joubert, 
Le(om  sur  Vélectr.  et  le  magn.,  voi.  n,  pag.  718. 
Eendiconti.  1888,  Vol.  Ts\  1°  Sem.  96 
