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colle  condizioni  sul  piano 
ossia 
perciò 
1)10 
1)3 
1  1  D$ 
1  ,  S 
(14) 
«  4.  Se  poi  sul  piano  ^  =  0  sono  date  le  forze  tangenziali  =  L,  (p2  =  ì/L 
e  gli  spostamenti  normali  Q3  xg  =  ?(7s ,  gli  spostamenti  ausiliari  r^,  C  si 
dovranno  scegliere  in  guisa  che,  oltre  soddisfare  alle  solite  condizioni,  per  2=0 
verifichino  le  equazioni  (v.  eq.  (5)  e  (5')) 
1       D^y  -:)2     1        h__jLl  , 
"3^""  7)^  R  '  7)?/ R  '  D^-R  ' 
ciò  che  si  ottiene  assumendo 
^      R'  '  R'  '  ^~^3B:' 
Di  guisachè,  posto 
^= ±  fi,  f ,  ,„ = 1.  fi:,  f M* . ,  ^  f ?£^» 
0)2. 
risulterà  per  la  dilatazione  cubica  la  espressione 
«  5.  Come  nel  caso  precedente  possiamo  mettere  le  espressioni  degli  spo- 
stamenti u,  V,  tv  sotto  la  forma 
Ì32_w2  7)  A  i32  — «2  Igl  i22  — 0)2 
dove  le  Ui ,  Vi ,  lOi  debbono  soddisfare  entro  il  corpo  alla      =  0,  e  per 
^1  =  0  alle  equazioni  speciali  (v.  eq.  (8)) 
■D^i  "~     l)Xi     ^)o;2  '  47ro;2Xj2  ^^^~2/r  \  l)W,^2i  ^,^^2  +  2c)Hì'  7)^iì^i/.,=o 
"Syi  M     ,   i32— 0)2  lA  1/1'^         ,1    7)2;^li    ,    i22— «2  7)2.'fl' 
D^i  li/i      Qw^     4:no}-£ì'^  lijy     2/1  \  7)J'i7)-?i      «2  D^r^^       2tó2i22  ly 
Eendicointi,  1888,  VoL.  IV,  1°  Sem.  103 
1  7)^1/ -j=o 
