come una funzione di se supponiamo che y |[</(*§]| ammetta le successive deri- 

 vate colle condizioni precedentemente stabilite. 

 « Applicando la formula del Taylor avremo 



. (dyX , 1 (d?y\ . . 1 (d n y\ , 



"f" 7r(n+l) \ /Lq 

 con 9 compreso tra 0 e 1. 



« Quindi, per le (3) del § 2, si avrà 



(8) y|[^) + ^')]| = |/|[^)]-f- 



31+ 1 



j y^\\jp(3e) + Oip(x), U ... n r xp{u)du...dt n+l 



« Se il limite dell' ultimo termine è zero per % — oo , avremo 

 (9) B y|[^) + ^0 = //|[^)]l + 



+ Z j - J ^ H>W h , U ... ^]!| kll,(tr) • <Z& ... dt n , 



che è una estensione della serie del Taylor. Colle condizioni poste abbiamo 

 quindi una espressione mediante integrali definiti di una quantità che dipende 

 da una funzione xp{%), giacché nella formula precedente possiamo supporre 

 y(x) invariabile e >p(x) variabile ». 



Fisica. — II fenomeno Thomson nel Nickel. Nota di Angelo 

 Battelli, presentata dal Socio Blaserna. 



« Il prof. Tait in una lettera cortesissima dello scorso giugno, mi invi- 

 tava a estendere lo studio del fenomeno Thomson anche al nickel, nel quale, 

 con metodo indiretto, egli aveva trovato un'inversione dell'effetto medesimo 

 fra i 175° e 250", e poi un'altra inversione a circa 340°. 



a Non avendo io potuto procurarmi del nickel sufficientemente puro in 

 forma di aste, lo stesso prof. Tait ha avuto la somma gentilezza di farmene 

 costruire due del diametro di 5 mm , e lunghe 30 cm , cioè, delle stesse dimensioni 

 che avevano le aste degli altri metalli, di cui ho studiato l'effetto Thomson. 

 Il nickel, di cui sono formate queste aste, come mi scrive il prof. Tait, contiene 



meno del di impurità. 



« Ho disposto queste aste nello stesso apparecchio, col quale avevo 

 ■Rendiconti. 1887. Voi,. III. 2° Sera. 14 



