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con 



re = L -j- u , 

 X = L, + Lu -f- 



y 7>L 



y = or — {— lix^ — j— y 



Ili! 



« Applicando a questa equazione la formula (4), si vede che è riducibile 

 quando si abbia 



ovvero 



(il) tx-j-Liu — j_ — — -t-z_ — ■ — 



« La presenza della funzione h , cui può assegnarsi quella forma che più 

 ci piace, fa sì che alla (11) corrispondano influiti casi di riduzione della (10) 

 ovvero della (1). Se invece noi consideriamo la (11) come una equazione a 

 derivate parziali del secondo ordine in u , si vede subito che la sua integra- 

 zione risolve il problema di ridurre la integrazione della (1) alla ricerca di 

 una soluzione particolare di una equazione differenziale della forma (3). Però 

 la forma dell'equazione (11) è troppo complicata per poter asserire che in 

 questo modo si è ottenuto un vantaggio reale : ma questo vantaggio si mani- 

 festa non appena si pensa che, pel nostro scopo, basta la conoscenza di una 

 soluzione particolare della (11). Potremo quindi enunciare il seguente: 



«Teorema: L'equazione (1) è integrabile per quadrature 

 quando si riesca a trovare una soluzione particolare della 

 (11) e una soluzione particolare di una equazione differen- 

 ziale della forma (3). 



« Questo metodo, molto probabilmente, potrà estendersi ad equazioni ana- 

 loghe alla (1) e di ordine superiore". 



Fisica. — Sopra V inesattezza di un principio ritenuto giusto 

 nella Teoria Cinetica dei gas. Nota del dott. Alessandro Sandrucci, 

 presentata dal Socio Beaserna. 



* Quando Y illustre Hirn, per abbattere completamente la Teoria Cine- 

 tica dei gas dimostrandola insufficiente a spiegare certi fatti assai elementari 

 ricavati dall'esperienza ed in contradizione aperta con essi nelle sue più vitali 

 conseguenze, formulava le 9 obbiezioni che si contengono nella sua Memoria: 

 La Cinétique moderne et le Dynamisme de l'avenir, sembrava indiscutibile 

 Rendiconti. 1888, Vol. IV, 2° Sem. 59 



