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è tutto subordinato alla interpetrazione in teoria cinetica del fenomeno rap- 

 presentato dalla formula (1). Tali ragioni mi hanno spinto a ricercare una 

 simile giustificazione : mi sembra di averla rinvenuta e di poter asserire che 

 il principio (a) debba ritenersi definitivamente come un vero errore nella 

 teoria cinetica attuale. Tale resultato è interessante perchè, come già accennai 

 nella Nota sopra ricordata, il principio (a) è stato preso dal Hirn come car- 

 dine di una gran parte delle critiche sue (^). 



« Dalla equazione del Weissbach si ricava, per la velocità di efflusso 

 di un gas alla temperatura T in un vuoto indefinito dove la pressione è nulla, 

 la formula : 



(2) (w) = \ 2gEc p T . 



In essa il valore di c p è una quantità determinata e costante ; ed usando della 

 ben nota relazione rinvenuta dal Clausius 



(3) c p — c v — AR 

 si potrà porre 



(4) c p = c v -f AR . 

 Sostituendo un tal valore nella (2) si avrà : 



(5) (io) = l2gEc c T + 2gRT . 



Osservando che c c rappresenta il calorico specifico del gas a volume costante 

 e quindi, trattandosi d'un gas perfetto, può identificarsi alla capacità calori- 

 fica assoluta K , si vede che la prima parte della somma contenuta sotto il 

 radicale non è che il quadrato della velocità molecolare totale media u alla 

 temperatura T , perchè si à sempre 



(6) u = •/ 2^EKT (2). 

 Quindi la (5) può prendere la forma : 



(7) (w) = | v? + 2#RT . 



Elevando a quadrato ambedue i membri, moltiplicandoli per la massa m 

 d'una molecola e dividendoli per 2, avremo : 



(8) — ^— = — + mgKT 



e chiamando n il peso di una molecola gassosa avremo altresì 



(9) ^ = ^ + -KT. 



(*) Il lettore mi perdoni questo preambolo che mi è parso necessario a ben far com- 

 prendere lo scopo di questa mia Nota. 



( 2 ) V. mia nota: Sopra una obbiezione mossa da G. A Hirn alla teoria cinetica 

 dei gas, N.° Cimento, Nov.-Dic. 1886. 



