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J. D. VA.N DElt WAALS. 



des volumes limites, était inexacte, on n'aurait qu'à ouvrir en A et C 

 la partie supérieure de la courbe et faire monter les deux branches 

 séparées asymptotiquement vers l'infini. Cette ligne de plissement ne 

 diffère donc pas essentiellement de celle que j'ai dessinée; seulement 

 une des branches, la branche de gauche, atteint alors un maximum et 

 un minimum de pression et un maximum et un minimum de tempéra- 

 ture. Si l'on dessinait la projection 1\ x, il y aurait 2 maxima et deux 

 minima, et de même en projection x. Mais la projection v, x reste 

 simple. Si le pli est fermé aux volumes limites, il y a un minimum de 

 volume; dans le cas contraire ce minimum est remplacé par deux points 

 ou v = ô. Car ni pour un double-point homogène, ni pour un double- 



Fiff. 28. 



ou 



point hétérogène on n'a = °- Et au point où = 0, 



( < ^ S ) = 0 , la valeur de ~ (voir p. 242) ne présente rien de particulier. 



\cIds p i (IL 



La deuxième forme d.fférera de celle décrite ici en ce sens, que la 

 température à laquelle le pli longitudinal se détache est censée être 

 (7/ £ ) 2 , la température critique de la deuxième composante. 



Cela pourra avoir lieu si la température à laquelle = 0 disparaît 



est non seulement plus élevée que (^Z 7 /,)i , mais aussi plus élevée que 

 (7/ c ) 2 (c'est là un cas que je visais déjà plus haut). 



Alors la projection p, T est représentée par la fig. 28. La plus haute 



température qui se présente est celle à laquelle -— 2 - = 0 disparaît. 



cix 



La possibilité de la deuxième forme dans le cas de mélanges d'hélium 



