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J. D. VAN DER WAALS. 



mura de x; mais il y a encore une autre possibilité, qui est réalisée 

 probablement par des mélanges d'eau et de phénol. Il est évident que 

 la première ligne , qui commence et aboutit aux points critiques des 

 composantes, doit subsister si nous continuons h admettre que le pli 

 reste fermé du coté des volumes limites; dans le cas contraire elle se 

 sépare en deux portions, que je considère comme deux parties d'une 

 même branche de la courbe de plissement. S'il peut exister encore une 

 autre branche, il faut que ce soit une courbe séparée et fermée, et, si 

 Ton suppose que le pli est ouvert du coté des volumes limites, elle peut 

 être considérée comme partant d'un point de la ligne v = h pour aboutir 

 en un autre point de cette ligne. Nous nous trouvons dans ce cas, si 



P 



o 



Fig. 30. 



le détachement du pli longitudinal se produit à une température plus 

 basse que (T/ c ) 1 et {T/-). 2 . Dans ce cas le pli longitudinal doit se retirer 

 à des volumes plus petits que ceux de la binodale liquide du pli trans- 

 versal, à une certaine valeur de T plus élevée que la température de 

 détachement; c'est ce qui a été décrit plus haut. Alors il n'y a plus de 

 système de trois phases, et la branche de la ligne de plissement men- 

 tionnée en premier lieu, qui joint les points critiques des conrposantes, 

 a une allure aussi simple que possible. J'ai représenté fig. 29 la pro- 

 jection p, T de ce cas. A une température T — inférieure à {Ti t ) x 

 et {Tjc) 2 i le détachement du pli longitudinal se produit et il y a un 

 double-point homogène. A T = Tu il y a un double-point hétérogène, 

 et à Ta encore un double-point homogène. Si nous supposons que le 

 pli longitudinal est ouvert pour v = h, pu doit être considéré comme 

 infiniment grand et la partie supérieure de la deuxième branche dis- 



