THEORIE DES MELANGES BINAIRES 



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paraît. La courbe de pression des trois phases , qui se termine en A', 

 devra d'autre part aboutir, ou plutôt commencer à T — 0. 



Nous aurions un cas très simple et remarquable d'une seconde bran- 

 che en forme de courbe fermée si la température la plus basse à laquelle 

 se présente un double-point hétérogène était légèrement inférieure à la 

 température à laquelle ce double-point disparaît de nouveau; cette 

 température étant d'ailleurs inférieure à (Tk\ et (7/,) 2 . Alors la tem- 

 pérature à laquelle il y a de nouveau un double-point hétérogène ne 

 serait qu'un peu plus élevée que la première. La fig. 30 donne encore 

 une fois la projection p, T de ce cas. Il peut y avoir alors un système 

 de trois phases dont la courbe de pression est indiquée par la ligne 

 pointillée. Le liquide commence à se séparer en deux phases à une 

 température bien plus basse que (7'/ c )] et (T/ C ) 2J et il redevient homo- 

 gène à une température un peu plus élevée que celle-là, du moins 

 si Ton a pris une valeur de x comprise entre celles qui correspondent 

 aux extrémités de la courbe de pression du système des trois phases. 

 En projection v, œ, nous avons alors une petite figure fermée avec 

 maximum et minimum de volume. 



Mais il y a tant de formes possibles pour la ligne de plissement que 

 leur examen remplirait tout un mémoire. Au fur et à mesure que 

 l'expérience les fera connaître, les règles que j'ai données dans cette 

 étude seront suffisantes, j'espère, pour les faire comprendre. Je me pro- 

 pose pourtant d'indiquer prochainement plus en détail, par quelques 

 développements mathématiques, les circonstances dans lesquelles les 

 formes examinées ici se présentent. 



