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P. ZEEMAN 



grande self-induction, le champ magnétique ne s'accroît que lentement, 

 et Ton observe nettement uu instant où l'intensité lumineuse est maxima, 

 du moins si la tension de vapeur dans le tube n'est pas trop élevée. 



Une fois que la densité de vapeur a été convenablement choisie, dans 

 un champ d'intensité donnée, il snffit de chauffer fort peu le tube pour 

 entretenir son illumination. 



Si le tube est placé entre les pôles coniques d'un électro-aimant de 

 du Bois, dans un plan perpendiculaire à la droite qui joint les pôles, 

 le champ varie évidemment d'intensité d'un point du tube à un autre. 

 Si nous examinons au spectroscope la lumière émise par chaque point 

 du tube, nous observons évidemment qu'en tous les points la division 

 magnétique n'est pas la même. 



Mais il est possible d'examiner simultanément au spectroscope tous 

 les points du tube. Il suffit pour cela de projeter à l'aide d'une lentille 

 une image bien nette du tube sur la fente du spectroscope, qui doit 

 d'ailleurs satisfaire à une certaine condition; notamment celle-ci, qu'à 

 chaque point de la fente corresponde un seul point de l'image spectrale. 

 Cette condition est satisfaite par un spectroscope à prisme,^ par un 

 spectroscope à échelons, par un spectroscope à reseau plan, mais non 

 par un réseau concave disposé à la façon de Rowland. Pour pouvoir 

 se servir d'un pareil réseau, il faut opérer p. ex. de la façon indiquée 

 par MM. Runge et Paschen 1 ). 



Mes expériences ont été faites suivant cette dernière méthode. 



Je donnerai comme exemple la raie bleue du mercure (4359), qui 

 est séparée en un sextet. 



La distribution de la force magnétique dans un plan perpendiculaire 

 à la ligne de jonction des pôles d'un électro-aimant de du Bois, dont 

 la distance polaire est de 4 mm., est figurée par un magnétogramme 

 optique fusiforme; la fig. 1 de la pl. XVIII en reproduit une partie. 

 Cette figure est la reproduction, agrandie 9 fois, d'une épreuve néga- 

 tive. La lumière des deux composantes intérieures peut être éteinte au 

 moyen d'un nicol. Il reste alors de part et d'autre les deux fines raies. 

 La fig. 2 (pl. XVIII) est une reproduction en grandeur naturelle d'un 

 pareil magnétogramme; sur cette reproduction on ne voit plus que les 

 deux composantes extérieures sont doubles. Pour juger de l'étendue du 

 champ représenté par ce magnétogramme, on doit songer que I mm. 



x ) Kayser. Handbucli, Bd. I, p. 482. 



