236 J. D. VAN DER WAALS. 



de la ligne q bouclée , vers des volumes plus grands. Mais il y a aussi 



un lieu géométrique où C^rC) = 0 . qui s'étend à droite de ^ == 0 et 



\ax z / p clx 



dp 



passe par les deux points suivants: 1° le point où y- — 0 a un mini- 



ClX 



dp dp 

 mum de volume, et 2° le point où y- = 0 coupe la ligne ^~ == 0. Si 



la ligne spinodale se divise alors, elle devra le faire au point d'inter- 

 section du lieu géométrique = 0 avec la branche nommée en 



\ClX s p 



second lieu, où Çj^) = 0- Si ce cas de division se présente , le pli 



longitudinal qui s'est détaché du pli transversal est coupé par la ligne 



dp 



— = 0, et il a les deux points de plissement dont nous avons parlé 



(IX 



plus haut. 



Mais, bien qu'en admettant ce mode de division nous ne rencontrions 

 aucune contradiction, il y a néanmoins une circonstance qui me fait 

 douter s'il se présente généralement, ou même souvent. Si Ton marque 



(d' /d ^ y\ 



—2 ) = 0 et ( —2 ) = 0, 

 ClX s p \/tx y q 



d^^p 



on trouve un point à gauche de -y^ — 0, alors qu'après la séparation 

 du pli on s'attendrait plutôt à trouver le point de plissement avec la 

 plus grand volume à la droite de j-^ = 0, d'après l'allure des lignes 

 nodales. Mais le pli peut se détacher d'une autre manière encore. Le 

 détachement peut se produire en un point à gauche de ~ = 0. Alors 



CvX 



la courbe %% = 0, qui doit disparaître en un point de -^4> = 0, doit 



Ct'X CvX 



déjà s'être rétrécie au point qu'elle est entièrement située dans le domaine 



où ~ est positif. Or, nous avons déjà fait remarquer que ce domaine 



clx 



aussi est traversé par une branche où = 0, et pour la ligne 



d 2 v 



bouclée où = 0 (p. 47) nous aurons une figure fermée, qui s'est 



CvX 



