226 



J. D. VAN DER WAALS. 



inférieur est donc plus grand qu'il ne résulterait de l'application de la 

 règle, si le point d'intersection de c, g et d,f était un point identique, 

 c. à d. représentait une seule phase. Mais nous n'irons pas plus loin 

 dans cette direction. Puisque nous sommes forcés de considérer la 



grandeur j xdq, nous pouvons nous en servir pour trouver d'une façon 



jolus simple les phases coexistantes aux volumes liquides. En effet, ces 

 volumes sont situés sur une ligne p que l'on peut suivre sans interrup- 

 tion, en passant d'un point à l'autre du système de phases coexistantes. 

 Or, si l'on se déplace le long d'une ligne j?oiia dM 1 f^ i - — xdq, donc 



Fig. 22. 



2 



(M 1 ft t ) 2 — (M 1 ^\ = — j xdq. Il suffit donc de chercher, sur la ligne 



î 



2 



p choisie, deux points qui satisfont à la condition — I xdq = 0, ou 



1 



Nous avons alors à effectuer sur la ligne q la même construction que 

 celle que nous avons effectuée ci-dessus sur la ligne p, c. à d. que pour 

 la ligne p en question nous avons à tracer la ligne exprimant q en fonc- 

 tion de x, comme le représente la fig. 22, et à tracer dans cette figure 

 une droite telle que son ordonnée soit la moyenne des ordonnées de la 



