THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 225 



de x, que nous avons appelées x 2 et x t , sont différentes , notamment 

 x 2 <C %i • ^1 l a valeur de q est celle que nous avons choisie et pour 

 x 2 la valeur de q est encore la même. Mais cette valeur varie en 

 route. Or: 



ou 



bien 



fdq\ __ d 2 \p (P\p /dv\ 

 \dxjp dx 2 dxdv \dxJ p 



c 



dq\ dx 



2 dv 2 \dxdvJ 



dx/p d 2 \jj 



lïc 2 



Comme (voir fig. 14) est positif, C^f\ est positif en dehors de 

 ctv \.clxy p 



la ligne spinodale et négatif à l'intérieur. Le long de la ligne p la valeur 



de q augmente donc, si nous partons de petites valeurs de x; elle atteint 



un maximum sur la ligne spinodale , décroît ensuite, passe par un 



minimum sur la ligne spinodale et augmente enfin, comme le représente 



la fig. 22 (p. 226). 



Il faut : 



c 1 



p {v c — v e ) ~ f P = — [î ( x i ~ Xt Ù — j 9. ^°°\ 



e 2 



OU 



c 1 



j p dv — p (v c — v e ) = — | j q dx — q (x 1 — a? 2 )j . 



e 2 



Pour la ligne q bouclée x 1 et x 2 se confondent, et pour une ligne q 



î 



dont F ordre est un peu plus bas j qdx est plus grand que q (x l — x 2 ). 



D'ailleurs, comme x i est toujours' à gauche de la valeur de x pour 



î 



laquelle q est minimum, on a toujours j q dx ^> q (x i — x 2 ). Il s'ensuit 



2 



que pour le système inférieur de phases coexistantes de la fig. 21 la 

 ligne droite devrait être tracée de telle manière que Taire de la partie 

 hachurée au-dessus de la droite, augmentée de la partie hachurée de la 

 fig. 22, fût égale à la partie hachurée de la fig. 21, située au-dessous 

 de la droite. Pour cette ligne q, la pression de coexistence du système 



