THÉORIE DES MELANGES BINAIRES. 



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Maxwell pour la combinaison {a, c) est dans le prolongement de celle 

 pour la combinaison (c, e). Cette ligne est en même temps celle de la 

 combinaison [a, e). Alors les points 1 et 2 ou 2 et 1 du côté de la 

 vapeur coïncident. Du côté liquide à gauche il en est ainsi des points 

 2 et 6 ou 6 et 2, et du côté liquide à droite il en est de même des 

 points 1 et 6 ou 6 et 1. Les points 3, 4 et 5 sont restés; 3 et 4 indi- 

 quent un équilibre de coexistence instable et 5 est métastable. Dans ce 

 cas d'équilibre de trois phases la deuxième composante est représentée 

 dans une plus large mesure dans la vapeur que dans les deux liquides, 

 ainsi qu'on le déduit de la circonstance qui a conduit à cette figure, 

 notamment que la valeur de b est plus grande et celle de Tu plus basse 

 pour la deuxième composante que pour la première. Dans la fig. 3 de 

 Cont. II (p. 11) j'ai dessiné dans ce cas F allure de la pression pour la 

 binodale vapeur-liquide. 



En continuant à élever Tordre de q on doit trouver que la courbe p, 

 qui pour les valeurs de q considérées en dernier lieu s'écarte absolu- 

 ment de Tallure ordinaire d'une isotherme, revient sans discontinuité à 

 cette forme simple. C'est ainsi qu'il n'y a plus 5 branches lorsque la 

 ligne q passe par P 1 . Alors la pression diminue le long des branches 

 c, d et e à mesure que le volume augmente. Seulement il y a alors sur 



cette branche descendante un point où Çj-^ = 0 et Çj^) ~ ®- Mais 



pour une valeur de q plus haute encore cette particularité là aussi a 

 disparu et nous nous rapprochons de la forme habituelle d'une isotherme. 

 Et avant cela, notamment pour la ligne q qui touche supérieurement 



dx 2 



volumes disparaissait 1 ). 



Si nous élevons la température jusqu'à Tk 2 i il se présente en x — 1, 

 0 = ( v k)i un nouveau point de plissement P 2 . A mesure que la tem- 

 pérature s'élève davantage les caractères des deux points de plissement 



le lieu -7-y = 0, le retour de la branche instable d vers les grands 



*) A proprement parler la transformation que subit la ligne p à mesure 

 que la valeur de q s'élève ne consiste pas à s'éloigner et à se rapprocher ensuite 

 de nouveau de la forme d'une isotherme. On doit plutôt la considérer comme 

 un développement progressif, qui se fait toujours dans le même sens. A la der- 

 nière ligne q correspond encore une pression infiniment grande le long de v = b. 

 Mais cette portion n'est pas nécessaire pour la description de la ligne hinodale, 

 du moins s'il y a un point de plissement P 1 . 



