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J. D. VAN DER WAALS. 



v = b, M x ;j. x est infini et positif , et snr le second axe M 1 [t i est égal 

 à l'infini négatif. An point v = b, x = 1, la valeur du potentiel pour 

 la première composante doit donc être indéterminée. En aboutissant à 

 ce point toutes les lignes d'égal potentiel sont tangentes à la ligne 

 v = h. La fig. 15 est une représentation schématique de l'allure des 

 lignes d'égal potentiel, dans le cas de non-miscibilité à l'état liquide. 

 Le premier axe est coupé ou touché par les lignes isopotentielles de 

 tout ordre. Si v = ce } M x (j, x = — oo. Si v diminue, M x ^ x augmente 



jusqu'à ce qu'au point où la pression est maxima Ç~- = 0^ le potentiel 



atteint sa plus grande valeur. Si v décroît davantage, le potentiel 

 diminue, jusqu'à ce qu'on atteint le point limite de l'état instable, où 



l'on a de nouveau ^ = 0. En ce point MiU,-, est un minimum. Si l'on 



dv 



atteint v = b, M x tj. x = ce. Pour des volumes très grands M x ^ x est 



1 x 



approximativement égal à MUT log , si nous négligeons une 



fonction de l 7 , que l'on omet d'ordinaire dans la construction de la sur- 

 face \p pour une valeur déterminée de T; on voit d'après cette forme 

 de M 1 f/. l que les portions de lignes isopotentielles qui, aux grands 

 volumes, partent du 1 er axe, peuvent être considérées à peu près comme 

 des droites, qui sont dirigées vers le point x = 1 , v = 0. Si la ligne 

 de même potentiel part du volume r x , l'équation des portions initiales 

 est v — v t (1 — -x). Si v 1 était égal à ce , donc M 1 ft x = — ce , la valeur 

 de M 1 f/. 1 serait égale à l'infini négatif à v = ce pour toutes les valeurs 

 de x> tout comme le long de tout le second axe. La règle d'après 

 laquelle, aux grands volumes, les portions initiales des lignes isopoten- 

 tielles peuvent être considérées comme des droites, resuite déjà de la loi 

 de Dalton, en vertu de laquelle chacune des composantes d'un mélange 

 gazeux se comporte comme si elle était seule présente dans le volume. 

 Si v = v J (1 — x), la densité de la première composante reste constante, 

 et il en est de même des grandeurs qui sont déterminées par la densité, 

 telles que la pression et le potentiel. Si les circonstances sont telles 

 que le suppose la fig. 15, il y a évidemment aussi un lieu géomé- 

 trique où C~r~^) = 0, et ce lieu est de nouveau une ligne en forme 

 de boucle, passant par le noeud des lignes isopotentielles. Si le lieu 

 géométrique v — j ÇjP) = ® ne c0U P e P as ^ autre v — x Ç~f^) = ®> 



