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P. ZEEMAM. 



Or une augmentation de Ne, c. à cl. du nombre des particules lumi- 

 neuses par unité de volume, doit se révéler par l'intensité lumineuse 

 dans le tube à vide. C'est effectivement ce qui a lieu, comme on le 

 reconnaît à la planche XXI. Nous devons donc conclure que la vapeur 

 mercurielle lumineuse ne se trouvait pas clans les mêmes conditions dans 

 toutes les parties du tube de Geissler, placé dans le champ hétérogène. 



Aussi peut-on fort bien admettre avec M. Voigt *) que le changement 

 dans la grandeur de l'asymétrie doit être attribué aux circonstances dif- 

 férentes clans lesquelles se trouve la vapeur lumineuse. 



2. Voici maintenant quels sont les résultats auxquels conduit le cal- 

 cul, effectué suivant (1) et (2) à F aide des mes observations relatives 

 à la raie 5791. 



Raie du mercure 5791. 



e 



Ne 



Décomposition 



E 



m 



moyenne 5770 



1,92 X 10 7 



8,10 X lO" 4 



0,532 u. A. 



29220 



1,92 



6,24 



0,440 „ 



24140 



1,90 



5,97 



0,399 „ 



21910 



1,87 



5,03 



0,328 „ 



18020 



1,87 



4,33 



0,270 „ 



14800 



(2,07 



4,58 



0,166 „ 



9130) 



La dernière ligne de ce tableau se rapporte aux observations men- 

 tionnées au chap. Y, § 3. 



En divisant les nombres de la deuxième colonne par ceux de la pre- 

 mière, on trouve que 4.10 -11 à 2.10 -11 gr. par cm 3 , participent au 

 mouvement. En jnenant, avec M. J. J. Thomson, pour e la valeur 

 1,1 . 10~' 20 , on peut calculer le nombre N. On trouve ainsi que le nom- 

 bre d'électrons par unité de volume qui produisent le rayonnement de 

 la raie du mercure 5791 dans un tube de Geissler est de 8.10 16 à 4.10 10 , 

 suivant la force magnétique. 



Si Ton tient compte de ce que la température du tube à vide peut 

 être évaluée à 100° ou 120° dans ces expériences, ce qui correspond 

 d'après M. Hertz à des tensions de vapeur de mercure de 0,29 à 0,78 



*) Voigt, Physik. Zeitschr., 9, 120, 1908. 



