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PH. KOHNSTAMM. 



est presque toujours notablement plus faible, car pour presque tous les 

 corps le point de fusion est bien plus bas que le point cTébullition. Si 

 nous admettons que le triple-point correspond à une température d'en- 

 viron 1 j 2 7 7 jcj la formule bien connue 



nous permet de calculer Tordre de grandeur de la tension de vapeur. 



Prenant f = 7 nous en tirons, pour T = */ 2 ?) c , log — = — 7 ou 



Pk 



Pk 



p c — yoqq ' -P 0san ^ P/> ~ 100 atm. l y, nous trouvons que p c est de 

 Tordre de 0,1 atm. Nous pouvons donc dire en toute sécurité qu'en 

 général — est plus petit que 0,0001. L'existence d'un maximum de 

 température exige donc au moins que 



^ = 10* ou %^ =-11,5. 



®l xi 



Mais, d'après une formule que M. van der, Waals a déduite à 

 diverses reprises 2 ), on a ; pour de basses températures (une condition 

 qui est certainement remplie ici): 



J I— x x v \m J T k 



dx b dx'' 



ou bien , à la limite, où - ; = 1, 



1 — X[ 



x ff \ AT k 1 db 



Il est clair que tout dépend du premier terme, car dans le cas limite 

 où le b de l'autre composante serait nul le second terme n'atteint encore 



*) Les tables de Landoi.t et Bornstein ne donnent que deux substances, 

 l'ammoniac et Teau, pour lesquelles la valeur de pk est plus élevée; la grande 

 majorité des substances ont une pression critique plus basse, surtout les sub- 

 stances volatiles, que nous avons en vue ici. 



2 ) Voir e. a. ces Archives, (2), -10, 117, 1905. 



