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PH. KOHNSTAMM. 



par le premier auteur; eu effet , dans ces dernières figures il y a une- 

 triple intersection de la binodale avec le bord avant que la séparation 

 ne se produise. (On n'a qu'à comparer, dans la fig. 6 du travail de 

 M. Smits, la position fed avec f\C i e x °^c^f^\ entre ces deux positions 

 il doit y avoir nécessairement une ligne rx qui coupe le bord en trois 

 points). Puisque l'attention est fixée sur ces équilibres instables et 

 métastables, il me semble qu'il est bon de lever ces contradictions. 



Pour cela le mieux sera de partir de la figure rx. L'équation géné- 

 rale en r , x et T , exprimant la coexistence des phases, devient dans ce 

 cas, si nous considérons la phase 2 comme phase solide et la phase 1 

 comme phase fluide ] ) : 



de sorte qu'à température constante nous avons : 



d 2 ù f , () 2 ^ 



do 



5^ K-rr) + âp- 



Nous représenterons dans la suite par TV et D le numérateur et le 

 dénominateur de cette fraction. M. van der Waals a déjà donné la 

 signification de 1) dans son premier travail sur ce sujet 2 ); l'équation 

 D — 0 représente le lieu géométrique des points de contact des tan- 

 gentes tracées aux isobares à partir du point qui représente l'état solide. 

 Il est facile de démontrer que l'équation N = 0 représente le lieu géo- 

 métrique que l'on obtient en remplaçant les lignes p par les lignes q, c. à 



d. par les lignes ^7= G. Un double-point ou un point isolé, tels que les 



admet M. Smits, ne peuvent donc se présenter que là où les lieux géomé- 

 triques iV=0 et D = 0 s'entrecoupent. Comme il résulte de la signification 

 géométrique de /Y= 0 et J)=0 qu'en un pareil point les lignes/) et q ont 

 même tangente, et se touchent donc mutuellement, un tel point doit appar- 



J ) Cont. II, p. 101. 



2 ) Ces Archives, (2), 9, 164, 1904. 



