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tombera bien plus tôt à l'intérieur de la figure que dans le cas précédent. 



db 



En effet, suivant la formule (1) il faut que — ait une valeur excessive- 

 ment élevée pour que l'expression puisse encore devenir positive pour 

 un volume v = 106. Mais si l'on a p. ex. ^ = Za 2 — %a l2 = l.tta 2 l ), 



(IX 



il vient : 



da\dx 1 t) a sMRT 



de sorte que (v — v s ) C M^. es t de l'ordre 1,8 ^MRT — p(v — y s )|. Or, 



au volume et à la basse température considérés, le dernier terme est 

 certainement une petite fraction de MR r L\ et comme il en est de même 

 . MRTdb „ 



de - — — , 1 expression est négative. 

 v — o dx 



Nous ne devons pas davantage nous arrêter au cas où P eu t 



s'annuler dans le domaine examiné; car cet examen ne donnerait rien 



de nouveau. Si s'annùllë parce que ~ était d'abord négatif, 



puis positif (minimum de température critique), on aura des deux cotés 

 ce qui dans le premier cas se présentait du coté gauche (figg..6 à 18); 



si ^ est d'abord positif, puis négatif (minimum de tension de vapeur) 



on aura des deux côtés ce qui se passe du côté droit dans les figg. 13 à 16. 



Même les cas où la courbe de plissement rencontre la ligne des trois 

 phases ne présente plus aucune difficulté, après tout ce qui vient d'être 

 dit. Seulement il est clair que les deux; points où cette rencontre a lieu 



x ) En prenant les valeurs de a et b du tableau 82 de Landolt et Bornstein, 



on trouve 12 environ pour la plus haute valeur de — et 250 environ pour 



b 1 



celle de — ; en excluant l'hydrogène, ces nombres deviennent respectivement 

 a i 



8 et 40. Ainsi donc, si l'on exclut l'hydrogène, il n'y a pas de systèmes où 



b. — b, . , _ . fif, — et, •"! ■'- 



— - peut devenir plus grand que 7, mais peut prendre la valeur 39. 



