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H. BllEMEK AMP. 



§ 1. Equations générales i ). 



D'après ce qui vient d'être dit, nous avons à considérer la propaga- 

 tion de la lumière dans un milieu contenant un grand nombre de molé- 

 cules et par conséquent un grand nombre d'électrons. Pour simplifier 

 les développements mathématiques , nous fixerons l'attention sur les va- 

 leurs moyennes des vecteurs électromagnétiques , calculées pour des 

 espaces infiniment petits dans le sens physique de ces mots, c'est-à dire 

 des espaces dont les dimensions, quoique très petites par rapport à la 

 longueur d'onde de la lumière du spectre visible, sont très grandes en 

 comparaison des dimensions moléculaires. 



En dehors des électrons nous avons partout les équations: 



RotS$ = -<l, Rot — = (1) 



c c 



ou (£. représente la force électrique, la force magnétique et (£ le cou- 

 rant électrique, tous exprimés en unités de Heaviside. 



Pour l'intérieur des électrons ces équations doivent être rempla- 

 cées par : 



Rot$ = -(i, lïofd = — l S2, d = (i + p\>, Div<£ = p, (2) 

 c c 



où p représente la densité de volume de la charge, et la vitesse de cette 

 charge. Nous pouvons du reste appliquer les équations (2) à tout l'es- 

 pace, puisqu'en dehors des électrons on a p — 0. 



En faisant usage de propriétés connues et en désignant les valeurs 

 moyennes par un trait au-dessus de la lettre, on trouve: 



Bot$=-t, Rot& = — -%\ £ = t+^o, Div { <è = J. (3) 

 c c 



Considérons maintenant de plus près les valeurs moyennes p et pt>, 

 et introduisons à cet effet pour chaque électron le vecteur: 



p = £t, (4) 



l ) Pour ceux qui désireraient plus de développements, je renvoie a ma thèse 

 de doctorat: 



Beschouwingen over de lichtvoortplanting in dispergeerende middenstofFen, 

 Leyden, 1905. 



