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le trouver aussi eu multipliant par N , c. à d. par le nombre de particules 

 par unité de volume , la valeur moyenne de p pour les particules de 

 l'espace T. Il résulte de (5) et (6) 



et la dernière des équations (3) devient: 



ë = é + $, 



ou bien, si Ton pose : 



€ + ? = (7) 

 <£ = £>. (8) 



De plus, on peut démontrer la relation: 



p = —Divty, 

 et on trouve qu'en vertu de (7) et (3) 



Div£) = 0. 



On voit que le vecteur X> joue un rôle tout à fait analogue à celui 

 du déplacement diélectrique dans les équations ordinaires de Maxwell. 

 Notre système d'équations devient maintenant : 



Bot$ = -£, Roi^ = — l %, 6=25, J)iv£) = 0, £)=€ + ^.(10) 

 c c 



§ 2. Equation différentielle pour le moment ty. 



Pour trouver la relation entre et les autres vecteurs, nous nous 

 servirons des équations du mouvement des électrons négatifs. Si l'on 

 désigne par f , y, Ç les composantes du déplacement, nos hypothèses 

 conduisent à la formule : 



mk = — $k — *Ç ■+*<£*, (11) 



et à deux autres de la même forme pour les autres composantes. 



Dans ces équations, m } 0 et ot sont des constantes positives, et il 

 faut prendre pour € la force électrique telle qu'elle serait en F absence 



