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H. BREMEK A MP. 



qu'ici nous avons affaire à la valeur moyenne de aux points à l'in- 

 térieur des électrons du premier groupe situés dans l'espace T. Nous 

 la désignerons par (£ œi et nous indiquerons par (E*^ , les valeurs 

 moyennes correspondantes des autres composantes. Si maintenant nous 

 posons : 



= — q,.r, etc., 



nous pouvons déterminer le vecteur q 1 en considérant de plus près la 

 force électrique en un certain point du milieu. Décrivons autour de ce 

 point une sphère bien petite, mais encore beaucoup plus grande que 

 l'espace T qui nous a servi à calculer les valeurs moyennes. Nous pou- 

 vons regarder la force électrique comme la résultante des trois parties 

 suivantes: 1°. la force qui provient des électrons situés au-dedans de la 

 sphère, 2°. celle qui est due aux autres électrons, 3°. celle qui appar- 

 tient au champ électrique externe, pouvant exister indépendamment des 

 électrons du corps considéré. Les deux dernières parties auront sensi- 

 blement les mêmes valeurs en tous les points de l'espace T. Elles ne 

 contribueront donc en rien au vecteur C\ i} et ce dernier dépendra seule- 

 ment de ce qui se passe dans un espace infiniment petit dans le sens phy- 

 sique autour du point considéré. Remarquons encore qu'on aura q a = 0 

 si tous les électrons dans cet espace restent dans leurs positions d'équi- 

 libre. Les déplacements, et par conséquent les grandeurs p, p etc. étant 

 très petits, nous pouvons considérer q, comme une fonction linéaire et 

 homogène de p, p etc., ou bien de ty, etc. En poussant plus loin 

 cet examen on démontre que ce ne sont que les termes proportionnels 

 à $P qui ont une valeur sensible. Nous pouvons donc admettre que les 

 composantes de q, sont des fonctions linéaires et homogènes de celles 

 de Çf). Du reste, il est clair que dans un milieu isotrope q,^ ne peut 

 dépendre que de ty œ . Enfin, à cause de la distribution parfaitement 

 irrégulière des électrons, nous pouvons admettre que ^3, est proportionnel 

 à s )3, de sorte qu'on obtient: 



-V^ 2 q.- = VPi*, etc. (15) 



En fin de compte les équations différentielles pour ^ deviennent: 



», &> + a, %x + (*, '—», ) s Pi- = ?i * 2 ç, etc - ( 16 ) 



Les équations pour les autres groupes d'électrons prennent la même 

 forme. 



