CONSIDERATIONS SUR LES FORMULES DE DISPERSION. 



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est indiqué par le trait horizontal dans le tableau, les différences entre 

 les valeurs observées et calculées augmentent, peut-être à cause des ter- 

 mes contenant @p (dans la formule 18). Pour les longueurs d'onde dans 

 le voisinage immédiat des raies D, M. Wood donne la troisième colonne 



du tableau suivant : 









À.10 7 



u (observé) 



n (calculé par 

 la formule (24)) 



n (calculé par 

 la formule (25)) 



588,84 



0,9443 



0,9450 



0,9443 



588,66 



0,9770 



0,9750 



0,9773 



588,5 



0,9860 



0,9830 



0,9860 



588,2 



0,9908 



0,9890 



0,9913 



587,5 



0,9954 



0,9958 



0,9954 



Il faut remarquer qu'ici les valeurs de la deuxième colonne n'ont 

 pas été observées directement. En effet, ces valeurs se rapportent, comme 

 celles du premier tableau, à la vapeur très dense qu'on obtient en 

 portant à la température de 610° un tube vide contenant un petit 

 morceau de sodium; or, dans cette vapeur, la lumière des longueurs 

 d'onde du second tableau est trop fortement absorbée pour permettre 

 l'observation. Les indices de réfraction, réunis dans ce tableau, ont 

 été déduits par le calcul des indices mesurés pour une vapeur moins 

 dense. 



1 iW 



La valeur trouvée pour la constante M, donne = 1,083.10 1 . 



£ 



ce qu'on peut combiner maintenant avec la valeur — = 17.10 1 ', tirée 



m 



du phénomène de Zeema.n. Cependant, comme les expressions contien- 

 nent trois grandeurs inconnues, il est nécessaire de faire intervenir une 

 troisième donnée. Or, nous pouvons emprunter aux expériences de 

 M. J. J. Thomson 1 ) la valeur de s, s = Vl . 10 -10 , ce qui donne 

 m =7 . 10~ 2G , N — 1,9 . 10 17 . Le nombre qu'on trouve de cette manière 

 pour yV est beaucoup plus petit que celui qu'on tire des considérations 

 de M. v. d. Waals. Ainsi pour l'air sous la pression ordinaire et à la 

 température de 0°, ce dernier nombre est N — 10 20 . Pour expliquer 

 ce résultat, on peut admettre qu'il n'y a qu'une très petite partie des 



l ) J. J. Thomson, Conduction of Electricity through gases, ch. VI, pag. 129. 



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