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H. BIIEMEKAMP. 



cation des constantes, mais qui laisse place à la possibilité d'obtenir 

 pour certains cas, au lieu de la formule (22), une autre plus comj)liquée, 

 qu'on ne saurait trouver avec les hypothèses simples dont nous nous 

 sommes servis d'abord. Du reste, je ne m'occuperai pas, dans ce 

 travail, de ces équations d'une forme nouvelle. 



Nous allons regarder une molécule comme un seul système à (au 

 moins) autant de degrés de liberté qu'il y a de raies dans le spectre de 

 la substance considérée, et dont les modes de mouvement normaux l ) 

 correspondent à ces raies spectrales. Cette hypothèse est beaucoup plus 

 générale que celle du § 1. En effet, on n'a même pas besoin ici de 

 parler d'électrons distincts. On pourrait fort bien imaginer une charge 

 distribuée d'une manière quelconque dans la molécule. Cependant, pour 

 fixer les idées, et aussi pour ne pas trop m 1 éloigner des hypothèses géné- 

 ralement admises, je m'en tiendrai, au moins en ce qui concerne la charge 

 négative, aux électrons distincts. A la vérité, cela n'a aucune influence 

 sur les formules du § suivant. 



Signalons encore un avantage de la nouvelle hypothèse C'est qu'elle 

 pourra peut-être nous donner une explication des régularités qu'on a 

 observées dans la structure des spectres, régularités qui doivent rester 

 inexpliquées, si Ton suppose que les mouvements qui donnent lieu aux 

 diverses raies spectrales sont entièrement indépendants les uns des autres. 



D'autres considérations nous conduisent également à Y hypothèse que 

 les particules vibrantes sont des systèmes matériels compliqués. On n'a 

 qu' à songer p. e. à la théorie du phénomène de Zeeman sous ses formes 

 les plus compliquées 2 ). 



§ 7. Déduction de la formule de dispersion dans la nouvelle hypothèse. 



Il n'y a rien à changer aux considérations du § 1 et le problème 

 revient donc à rechercher la relation entre les vecteurs qui déterminent 

 le champ électromagnétique et le vecteur ty. (Il est évident que ce der- 

 nier se rapporte maintenant à la molécule totale; il devra donc être 

 calculé à l'aide d'une des formules (4') ou (4") et (6)). Il faut à cet effet 

 trouver les équations du mouvement de la molécule. 



x ) Voir Eayleigh, Theory of Sound, I, Ch. IV. 



2 ) H. A. Lorentz, Bsschouwingen over den invloed van een magnetisch veld 

 op de uitstraling van het licht. Versl. Kon. Akad. v. Wet. te Amst., tome VII, 

 page 113. 



