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H. BREMEKAMP. 



fonction des coordonnées ordinaires des cléments de la molécule, que 

 cette composante est de la forme: 



X, =*,.,.£, + (27.) 



Il y a des formules analogues pour X 2 etc. 



Substituant ces expressions dans l'équation (26), nous obtenons: 



«i, I, + «, t, = s, ., <£. c + S, y €„ + e , , ?.. (28) 



Quant aux constantes figurant dans ces é(iuations, nous pouvons 

 facilement les exprimer au moyen des coordonnées ordinaires et des 

 charges des éléments de la molécule. De cette manière on trouve par 



exemple s i v = 2 s ^t— , mais pour pouvoir préciser la signification phy- 



sique de ces grandeurs il faudrait faire des hypothèses précises sur la 

 nature du système. 



Nous pouvons encore remarquer que les coefficients s [x etc. dépendent 

 de Y orientation de la molécule par rapport aux axes des coordonnées. 

 De plus ils seront sans doute proportionnels à la charge d'un électron. 



Le moment électrique p dépend naturellement des Ç, et puisque ces 

 dernières grandeurs sont toujours très petites nous pouvons considérer 

 les composantes de p comme des fonctions linéaires des £, ne contenant 

 pas de terme constant,, parce que, dans la position d'équilibre, p = 0. 

 Il est facile de calculer les coefficients et nous trouvons: 



Pœ = + ï 2 a-? 2 + • • ■ • + 



Pour déduire maintenant des équations (27) et (28) la relation entre 

 S P et (£, nous commençons par multiplier les deux membres de (28) par 

 £ iCC , puis nous prenons les valeurs moyennes des deux membres pour 

 tous les points à l'intérieur des molécules situées dans un espace T. 

 Alors, par raison d'isotropie, les deux derniers termes disparaissent, et 

 le premier devient s i 2 Qt Xf ou s , 2 est une certaine valeur moyenne des 

 £\œ 2 , qui ne dépend plus de la direction des axes. Quant à d'après 

 un raisonnement analogue à celui du § 2, nous pouvons poser 



= + q,x. 



De plus, on a 



iVVq,à. = *!£,.« H,, etc., t (29) 



où 



