CONSIDERATIONS SUR LES FORMULES DE DISPERSION. 



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de sorte que 



ty x = s lx Bi + ^H 2 + + snx H n - 



Nous n'avons pas besoin d'introduire dans les formules (29) des 

 termes proportionnels à H 2 etc.; cela résulte de la propriété que nous 

 avons supposée pour les Ç. 



Enfin, nous trouvons pour la fréquence p: 



Wcc = NX —^4- * etc. , (30) 



où nous avons encore posé 



= 2/c . 



Les formules (30) étant analogues à (18), nous retrouvons sans peine 

 la formule de dispersion (22). Seulement, les coefficients dans cette 

 équation auront une signification un peu différente. 



Si Ton veut tenir compte de l'absorption , les formules deviennent 

 plus compliquées, parce qu'en général nous ne pouvons pas réduire 

 simultanément les trois fonctions W, T et F h la forme canonique (27). 

 Par conséquent, chaque équation de mouvement contiendra toutes les 

 coordonnées et sera de la forme : 



«h k\ + *i 1 5i + a i ?i + b i 2 ?2 + h \ a ?3 + + /j i n I n = Oi • £*) ; etc. 



Peut-être pourra- t-on, dans la plupart des cas, admettre que le coeffi- 

 cient b u est beaucoup plus grand que ù i2 etc.; on revient alors aux 

 formules du § 3. Le cas de deux raies très voisines me semble être celui 

 où des valeurs différentes de 0 des coefficients ù ri etc. sont le plus 

 probables. 



§ 8. Théorie de Dru de. 



Je reviens enfin au mémoire de Drude 1 ), déjà mentionné au com- 

 mencement de ce travail. 



Ce physicien part du principe fondamental dont je me suis servi 



*) Ann. d. Phys., tome 14, page 677. 



