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H. BREMEKAMP. 



moi-même, c'est-à-dire de l'hypothèse qu'il y a dans les corps pondé- 

 rables des particules chargées d'électricité , et que pour chacune de ces 

 particules il y a une équation de mouvement de la forme (11). Il arrive 

 ainsi également aux conclusions que j'ai communiquées au § 4; il trouve 



en particulier que l'expression est toujours beaucoup plus grande 



pour les électrons ayant des périodes vibratoires propres correspondant 

 à l'ultra-violet, que pour ceux dont ces périodes correspondent à l'infra- 

 rouge. Pour expliquer ce résultat, Drude suppose que les premiers 

 sont les électrons négatifs, qui n'ont qu'une très petite masse, et les 

 seconds les électrons positifs, dont la masse est presque égale à celle de 

 la molécule entière. Du reste, il s'en tient à l'idée que tous les électrons 



négatifs sont égaux entre eux. Le fait que N v — (où l'indice v indique 



77l 0 



que nous avons affaire aux électrons ayant une fréquence propre corres- 

 pondant à l'ultra- violet) n'a pas la même valeur pour toutes les sub- 

 stances s'explique alors par les différences entre les N v pour les diverses 

 substances. Il va de soi que N 0 dépend du nombre de molécules par 

 unité de volume, mais il n'est pas nécessairement égal à ce nombre, 

 parce que nous pouvons introduire l'hypothèse que chaque molécule 

 porte un certain nombre d'électrons ayant la fréquence propre en ques- 

 tion. Désignant ce nombre par p 0 , la densité de la substance considérée 

 par d, le poids moléculaire par M, et la masse d'un atome d'hydrogène 



par H, nous avons N v = p v jj^j^i e ^ les observations sur la dispersion 



nous fournissent la valeur de l'expression : 



fi £ £ 



Or, det M étant des quantités connues, en prenant pour — le nombre 



qu'on trouve pour les ions électroly tiques '), nous arrivons à une 

 valeur de : 



£ 



m, 



*) Ce qui est conforme au résultat des expériences de M. Thomson, dont 

 nous nous sommes servis à la page 329. 



