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J. i). van ber waals. 



Les deux volumes coïncident pour une certaine valeur de x , égale à 

 L'existence d'une pareille figure fermée, à volumes 



1—0(1—*)- 



CL 



supérieurs à b , signifie qu'à basse température les deux courbes 

 d^xîj d 2 \Jj 



= 0 et — «j — 0 ne s'entrecoupent pas. Ce n'est que pour une cer- 

 taine valeur de T, p. ex. 1\ , que les deux courbes se touchent. Aux 



d 2 \L> 



températures plus basses toute la courbe = 0 est située dans l'es- 



clx 



pace où — j- est négatif. A la température r l\ la branche des petits 



volumes de^-4" — 0 a rejoint la branche des petits volumes de^!r = 0. 

 de dx 



A T^> T t il y a une partie de — 2 - == 0 qui se trouve dans le domaine 



où jy est positif. Mais, si la température s'élève davantage, il se pro- 



duit une modification dans le mouvement relatif des deux courbes, et il 

 y a une certaine température 7' 2 , pour laquelle les branches des petits 

 volumes des deux courbes sont de nouveau tangentes Tune à l'autre; 

 d 2 ^p 



et plus loin encore — 0 se trouve de nouveau tout entier à l'inté- 

 1 dx 1 



d~\L> 



rieur de -r-y = 0. Il y alors deux températures, différentes il est vrai 



cl v 



de 1\ et T 2 , mais étroitement liées à celles-là, entre lesquelles on pourra 

 s'attendre à trouver un équilibre de trois phases. Mais pour cela je 

 renvoie à des chapitres précédents. 



Les deux valeurs de x, qui comprennent le lieu géométrique des points 

 d*\b d 2 d> 



d'intersection de = 0 et — 2 = 0, ne sont généralement pas symé- 

 triques par rapport à x — 0 et x = 1. Si nous représentons ces deux 

 valeurs par x x et x 2 , nous avons 



(»-i) 2 ' 



ou bien, si nous nommons x m la moyenne de ces valeurs, 



